布拉格之行行程计划
一、1月20号（周六）
（一）7:00集合坐电车到火车站，
（二）8:20-12:30 bus 到布拉格
（三）坐车去酒店办理住宿（12:30—1:30）
步行到Hlavni nadrazi,乘坐9路电车，经6站，到Freight Railway Station Zizkov下车，办理入住，可以吃点自带的东西。
（四）坐9路电车经到Jind?i?ská，或者26路到Náměstí Republiky（1:30-3:00）
共和国广场，共产主义博物馆、火药塔（Pra?ná brána），The Strahov Monastery and Library （修道院）
（五）从火药塔沿Celtna大街经过一个十字路口，途径蜡像馆、巧克力博物馆、查理大学
到布拉格广场（约10分钟）（3:00-3:30）
（六）老广场（3:30-6:00）
老城广场：胡斯雕像、许愿池、圣尼古拉教堂（St. Nicholas Church）、、泰恩教堂（The Church of Our Lady before Tyn）、天文钟（Astronomical Clock）国立美术馆（The National Gallery in Prague）（18点关闭，250克朗，小孩半票，天黑的较早，这个留最后看）
如果想在外吃饭，可以Kolkovna，据说很有名而且不贵，否则就坐车回家（Masarykovo nádra?í坐26路电车，坐6站到Nákladové nádra?í ?i?kov）
二、1月21号
（一）8:00-9:00出发做车去布拉格城堡
Nákladové nádra?í ?i?kov站坐9号电车12站újezd,转乘22路电车坐到Malostranské náměstí，顺便参观圣尼古拉教堂（katedrala sv. vita）和列侬墙（Lennonova ze?），步行到布拉格广场。
（二）游览布拉格城堡附近景点（10：00-12:00）
布拉格城堡套票：小套票250克朗，圣维特大教堂，旧皇宫，圣乔治交通和黄金巷，12点有卫队换岗仪式
（三）12：00-14:00返回旧城区的Charles Bridge(查理斯大桥)
步行至Pra?ny most坐2路电车，经5站到查理斯大桥。参观查理士大桥，也可以在Charles spa坐17路车2站到Jirasek Square去看跳舞的房子，顺便可以再老城区买点吃的，在查理广场逛逛乐高博物馆和老市政厅（Národní t?ída）。
（四）14:00-15:30
老城区较小可以自由逛逛老城区的街道，有时间可以去参观国家博物馆（从乐高博物馆处沿Wenceslas Square，瓦茨拉夫广场走），布拉格歌剧院，就在车站旁边（五）15:30-16:00
前往车站，准备返程
三、布拉格经典景点介绍
查理士桥:从旧城广场沿着查理街(karlova ulice)走向查理士桥，这段狭窄蜿蜒的街道却聚集
了许多旧城的精华，也是当时加冕御道的一部份，许多以往文艺复兴和哥德式建筑的房舍，
目前都改为商店，在逛街购物之余，不要忘了注意一下墙上的浮雕、壁饰，可能会有意外的收获。譬如22号上方的新艺术雕塑-被玫瑰围绕的女神，18号金蛇之屋的咖啡店，以及3号金井之屋雄伟的巴洛克墙壁雕刻。
国家博物馆:国家博物馆(narodni muzeum)矗立在瓦次拉夫广场一端，1890年完成的新文艺复兴式建筑是此区相当明显的地标。国家博物馆最主要收藏是捷克古代历史文物，其中又以矿石类的古物为最，其他还有考古、人类学、博物学等，入口门旁的雕像就是历史和博物学之神。国家博物馆内部的大理石装饰，与各种历史壁画，让博物馆更加蓬荜生辉，特别是博物馆内的主要入口大厅，相当具有特色。
圣维塔大教堂:圣维塔大教堂(katedrala sv. vita)是布拉格城堡最重要的地标，除了丰富的建筑特色外，也是布拉格城堡王室加冕与辞世后长眠之所。圣维塔大教堂历经3次扩建，公元929年的圣温塞斯拉斯圆形教堂，在公元1060年时扩建为长方形教堂，公元1344年查理四世下令建造目前的哥德式建筑，却一直到公元1929年才正式完工。圣维塔大教堂的几个参观重点包括20世纪的彩色玻璃窗、圣约翰之墓和圣温塞斯拉斯礼拜堂。
布拉格城堡:布拉格城堡位于伏尔塔瓦河的丘陵上，已有1000多年历史，60多年来历届总统办公室均设在堡内，所以又称「总统府」，城堡包括以下部分。布拉格城堡画廊新近重新整建完毕的布拉格城堡画廊(obrazarna prazskeho hradu)必须另外付费才可进入，其内收藏了许多古典绘画，最早从16世纪开始，而以16到18世纪绘画为主，涵括了义大利、德国、荷兰等各国艺术家作品，共有4,000馀幅。
布拉格城堡画廊的原址是城堡马厩，在改建为城堡画廊的过程中，发掘出布拉格城堡最早的教堂-圣女教堂，部份遗迹存放在城堡画廊中。圣维塔大教堂圣维塔大教堂(katedrala sv. vita)是布拉格城堡最重要的地标，除了丰富的建筑特色外，也是布拉格城堡王室加冕与辞世后长眠之所。圣维塔大教堂历经3次扩建，西元929年的圣温塞斯拉斯圆形教堂，在西元
1060年时扩建为长方形教堂，西元1344年查理四世下令建造目前的哥德式建筑，却一直到西元1929年才正式完工。圣维塔大教堂的几个参观重点包括20世纪的彩色玻璃窗、圣约翰之墓和圣温塞斯拉斯礼拜堂。走进教堂入口，左侧色彩鲜丽的彩色玻璃就是布拉格着名画家穆哈的作品，为这个千年历史的教堂增添不少现代感;绕过圣坛后方，纯银打造、装饰华丽的是的圣约翰之墓，他是1736年的反宗教改革者，因此葬在圣维塔大教堂中，并以纯银华丽的装饰作为纪念。继续往前就是圣温塞斯拉斯礼拜堂，相较于前面纯银的圣约翰之墓，圣温塞斯拉斯礼拜堂呈现出金碧辉煌的光彩，从壁画到圣礼尖塔都有金彩装饰，相当具有艺术价值。从外观来看，哥德式的圣维塔大教堂有许多经典建筑特色，例如大门上的拱柱和飞扶壁，都装饰的相当华丽。
旧皇宫(stary kralovsky palac)是以往波西米亚国王的住所，历任在位者对不同部份进行修缮。整个皇宫建筑大致分为3层，入口一进去是挑高的维拉迪斯拉夫大厅，也是整个皇宫的重心，往上层的新领地大厅有许多早期书记的图像;下层有哥德式的查理四世宫殿，和仿罗马式宫殿大厅，大多数的房间在西元1541年的大火中受到毁坏，因此部份是后来重建的遗迹。圣乔治教堂。圣维塔大教堂(bazilika sv. jiri)后方有双塔的红色教堂就是圣乔治教堂，圣乔治教堂是捷克保存最好的仿罗马式建筑，920年完成后扩大修建多次，最近一次是在19世纪末20世纪初，教堂的基石和两个尖塔从10世纪一直保存至今。一旁的圣乔治女修道院是波西米亚第一个女修道院，曾在18世纪被拆除改建为军营，现在为国家艺廊，收藏14至17世纪的捷克艺术作品，包括哥德艺术、文艺复兴和巴洛克等不同时期的绘画作品。
火药塔这里的火药塔(prasna vez-mihulka)与旧城广场的火药塔一样，原本都是作为守城护卫的要塞，后来则为存放火药之用。16世纪时，国王让术士居住于此研究炼铅成金之术，18世纪后改为圣维塔大教堂储藏圣器的地方，现在则是展出中古艺术、天文学和炼金术文物的博物馆。
黄金巷黄金巷(zlata ulicka)是布拉格古堡最着名的景点之一，观光客的拥挤程度与查理大桥不相上下，卡夫卡曾居住过的22号，目前是一家小巧可爱的书店，当然也贩售卡夫卡的作品集。黄金巷在圣乔治教堂与玩具博物馆之间，拐进一条小巷后到了这个小屋林立的黄金巷，宛如童话故事内的小巧房舍，是布拉格最诗情画意的街道。黄金巷原本是仆人工匠居住之处，后来因为聚集不少为国王炼金的术士，因而有此名称，然而在19世纪之后，逐渐变成贫民窟。20世纪中期重新规划，将原本的房舍改为小店家，现在每家商店内可看到不同种类的纪念品和手工艺品，例如16号的木制玩具、20号的锡制布拉格小士兵、21号的手绘衣服，19号的外观最有看头，是花木扶疏的可爱花园小屋。
旧城广场:旧城广场(staromestske namesti),被称为布拉格心脏。这里是布拉格的中央地带，铺满石版的道路，聚集了许多的观光客。站在广场中央，目光可及范围有如一套完整的建筑教材:巴洛可、洛可可、罗马、哥德式建筑等，与周围各种粉色系房屋相互辉映。
广场上有十五世纪以生命捍卫真理的捷克宗教改革先驱:j.胡斯的塑像;80多米高的蒂恩双塔教堂;有500多年历史的古钟等著名建筑。广场周围还有卖拉线木偶、捷克小吃的小商亭。广场一角有文艺复兴时期的拱形建筑，现在已被改成了咖啡店、礼品店，还有不少小池摊和街头艺人在此演出。
旧皇宫:旧皇宫(stary kralovsky palac)是以往波西米亚国王的住所，历任在位者对不同部份进行修缮。整个皇宫建筑大致分为3层，入口一进去是挑高的维拉迪斯拉夫大厅，也是整个皇宫的重心，往上层的新领地大厅有许多早期书记的图像;下层有哥德式的查理四世宫殿，和仿罗马式宫殿大厅，大多数的房间在西元1541年的大火中受到毁坏，因此部份是后来重建的遗迹。
胆甾相液晶可见光布拉格反射实验 阮 亮 丁慎训 杨秀珍 (清华大学现代应用物理系，北京 100084) 摘 要 胆甾相液晶可见光反射行为，在某种意义上与晶体粉末样品X光衍射相似，本文主要提供一个巧妙而又直观的布拉格反射实验方法，并测量胆甾相结构周期——螺距与温度的关系，进而揭示胆甾相液晶热色效应的机理. 关键词 胆甾相液晶；布拉格反射 分类号 O 734.2 研究布拉格反射规律通常是使用X射线或微波，本文则提供了一个更直观的实验来达到这一目的.实验用胆甾相的多畴螺旋结构代替晶体粉末样品，由胆甾相螺旋结构的周期——半螺距P/2代替晶体的晶格常数a，用可见光来代替X射线或微波，既可用肉眼观察，又可用实验装置定量的测量. 为了进一步阐明实验原理，有必要对物质中介态——液晶态作一简单介绍.某些具有各向异性的分子(如棒状、板状、盘状)组成的有机化合物可以为液晶，它是一个介于固相和液相之间的中介相，加热过程中液晶有一个固相到液晶相转变的温度T m(熔点)，继而有一个液晶相到各向同性液相的转变温度T c(清亮点——由混浊的液晶相变为清彻透明的液相而得名)，因此，仅在T m～T c温度范围内为液晶相.它具有晶体的各向异性，又具有液体的流动性，此类液晶属热致液
晶，其结构可分为三大类：近晶型、向列型、胆甾型，分别如图1的(a)、(b)、(c).向列相中长棒状分子的位置是无序的， 图1 液晶的分子排列 但分子取向是有序的，沿某一从优方向取向，此从优方向用一单位矢量n(称为指向矢)来描述，液晶相中n和-n是不可区别的.胆甾相可以认为是螺旋向列相，指向矢n在空间不是恒定的，沿螺旋轴(光轴)螺旋状旋转.胆甾相结构沿光轴呈周期变化，由于n和-n的等价性，所以其重复周期为半螺距P/2.由于其结构的特征，胆甾相光学性质是独特的，指向矢n旋转上千圈/mm；又由于半螺距的典型值约为 3 000，它远大于分子的线度，与可见光波长相当，所以这种周期结构可以产生可见光的布拉格反射.当然，胆甾相螺距由材料本身的组分确定，并随外界温度(电场、磁场等因素)而变化，产生色彩鲜明的布拉格反射谱，形成有趣而实用的胆甾相热色(温度)效应(电光、磁光效应)，较固定晶格常数的晶体具有更丰富、更奇妙的性质.
?布拉格定律（Bragg’s Law ） 要說明布接格定律，首先就要先從X 光的繞射開始說明起。依據原子排列的規則與否可分為晶體（Crystalline ）與非晶體兩類（Amorphous ）。由於在晶體內部之組成的原子（或分子）是有規則且有順序性的排列在每個平面方向上，即稱為具有高度的週期性。這些結晶物質表現（物理、光學、機械及電學性質）都直接的受到晶體內部原子排列變化的影響。所以我能們說X 光的散射能力是取決於原子內的電子數。Friedrich 使用了不均勻的X 光，對於繞射上就比較難以解釋，最後是由Bragg 父子在晶體實驗分析時，從散射的X 光分佈情況，認為可以將繞射現象解釋為入射光被晶面反射（鏡面反射），入射角等於反射角。 考慮兩個原子平行平面，X 光的入射角度為θ，X 光的波長λ就像被鏡子反射一樣，可以發現其X 光的入射角度與反射角度是相同的，如圖上A 點，為部份從表面原子被反射的光束，我們將A 、C 點視為晶格點，假定干擾光束在'RR 發生了，兩束光同步進行入射，其入射距離是有所不同的，因此，反射的產生，也會有時間差，一旦波長差是該光線波長的整數倍時，繞射現象將會發生。由圖可知，路徑IAR 與''I CR 的波長就不相同。 當必要條件為：BC CD +要等於波長的整數倍（n λ），因此我們可以推導出： sin or sin and sin CD d CD d BC d θθθ=== 最後，可以得到 2sin n d λθ= 我們可稱此為布拉格方程式或是常聽到的布拉格定律。 【Ref.】 1. X 光繞射原理及其應用，林麗娟，X 光材料分析技術與應用專題， （https://www.doczj.com/doc/a07800529.html,/AD/ADImages/.../TF-XRD001.pdf ）。 2. 工研院奈米辭典（https://www.doczj.com/doc/a07800529.html,.tw/dict/index.jsp ）。 3. LAIDLER 、MEISER 、ANCTUARY ，PHYSICAL CHEMISTRY （FOURTH EDITION ）HOUGHTON MIFFLIN 。
实验六布拉格衍射实验 一、实验目的 1、培养综合性设计电磁波实验方案的能力 2、验证电磁波的布拉格方程 二、实验设备 S426 型分光仪 三、实验原理 任何的真实晶体，都具有自然外形和各向异性的性质，这和晶体的离子、原子或分子 在空间按一定的几何规律排列密切相关。 晶体内的离子、原子或分子占据着点阵的结构，两相邻结点的距离叫晶体的晶格常数。 真实晶体的晶格常数约在10 厘米的数量级。X 射线的波长与晶体的常数属于同一数量级。实际上晶体是起着衍射光栅的作用。因此可以利用X 射线在晶体点阵上的衍射现象来研究 晶体点阵的间距和相互位置的排列，以达到对晶体结构的了解。 仿照X 射线入射真实晶体发生衍射的基本原理，人为制做了一个方形点阵的模拟晶体，以微波代替X 射线，使微波向模拟晶体入射，观察从不同晶面上点阵的反射波产生干涉应符合的条件。这个条件就是布拉格方程：当波长为λ的平面波射到间距为a 的晶面上，入射角为θ，当满足条件nλ=2aCOSθ时为整数）（n ，发生衍射。衍射线在所考虑的晶 面反射线方向。在一般的布拉格衍射实验中采用入射线与晶面的夹角（即通称的掠射角）α，这时布拉格方程即为nλ=2asinα。 四、实验内容及步骤 1、设计利用S426 型分光仪演示电磁波布拉格衍射现象的方案； 2、根据设计的方案，布置仪器，验证布拉格方程。 验证布拉格公式实验前，应该用间距均匀的梳形叉从上到下逐层检查晶格位置上的模拟铝球，使球进入叉槽中，形成方形点阵。模拟晶体架的中心孔插在支架上，支架插入与度 盘中心一致的销子上，同时使模拟晶体架下面小圆盘的某一条刻线与度盘上的0°刻线重合。由已知的晶格常数 a 和微波波长λ，并根据公式可以算出（100）面衍射极大的入射角β，测量估算值附近且满足入射角等于反射角条件β 与衍射强度I 的关系曲线，写出衍射极大的入射角与理论结果进行比较、分析与讨论。
布拉格衍射测定X射线波长和晶格常数 一、实验目的 1.验证布拉格定理； 2.测定样品晶体晶格常数。 二、实验原理 1.X射线的基本性质 较之可见光它的波长更短，约10nm~0.01nm。X射线具有光所具有的一切性质：反射、折射、偏振等，但物理现象却有很大差异。在实验室中，X射线由X射线管产生，X射线管具有阴极和阳极的真空石英管。经过X射线管射出的X射线分为两种，连续光谱和标识光谱。 2.布拉格反射 光波经过狭缝将产生衍射现象，为此，狭缝的大小必须与光波的波长同数量级或更小。对于X射线，由于它的波长数量级在0.2nm，要产生相应大小的狭缝以观察X射线的衍射就相当困难。所以，冯?劳厄建议用晶体这个天然的光栅来研究X射线的衍射。 由图3 可知，当入射X 射线与晶面相交θ角时，假定晶面就是镜面（即布拉格面，入射角与出射角相等），那么容易看出，图中两条射线 1 和2 的程差是AC+DC，即2d sinθ。当它为波长的整数倍时（假定入射光为单色的， 只有一种波长）： 2d sinθ = nλ, n =1,2,… 因此，根据布拉格公式，即可以利用已知的晶体（d 已知）通过测θ角来研究未知X射线的波长，也可以利用已知X 射线（λ已知）来测量未知晶体的晶面间距。 三、实验仪器
四、实验内容与步骤 1．布拉格反射实验：可测X 射线波长和测定样品的晶格常数。 （1) 实验仪器的机械调零 由于布拉格反射实验是通过测定不同角度下的反射强度来确定衍射峰所在位置，因此在实验时首先要确定0 角度所在位置，即靶台和传感器的初始0位。虽然仪器有一个初始0位，但该0位是手动确定的，有一定偏差，因此每次进行布拉格反射实验前应进行机械调零工作。 机械调零的主要原理描述如下：已知标准单晶的布拉格反射谱及各级衍射角度，通过调节物靶(target)、传感器(sensor)位置，寻找一级衍射计数率最大的位置，并与标准单晶的一级衍射峰角度θ1比较，反向旋转θ1角度，即为0角度所在位置。本实验中我们采用NaCl 单晶作为标准样品来进行机械调零，其一级衍射峰角度θ1 为7.2°，具体步骤描述如下： a) 将标准NaCl 单晶样品固定在物靶台上，设置管高压为U = 35.0 KV，管电流为I = 1.00 mA； b) 在耦合模式（按下监控区的Coupled 键，红灯亮起：耦合模式下可同时转动传感器和物靶，传感器转动的角度是物靶的两倍）下，用ADJUST 旋纽设置物靶角度（即液晶显示器上的显示数字）为θ1； c) 按下管高压按钮“HV on/off”，打开管高压，产生X 射线； d) 按下“SENSOR”键（红灯亮起），手动旋转“ADJUST”，寻找一级反射Kα的计数率最大的位置； e) 按下“TARGET”键，在物靶扫描模式下，手动旋转“ADJUST”，寻找一级反射Kα的计数率最大位置； f）重复d）和c），寻找到计数率的最大位置； g) 按下“COUPLED”键，物靶反向旋转θ1（可能此时显示器上的角度为负值）； h) 此时同时按下“TARGET”、“COUPLED”、“β-LIMITS”，此时的位置即为测量
（操作性实验） 课程名称：电磁场与电磁波 实验题目：布拉格衍射实验指导教师：- 班级：- 学号：- 学生姓名：- 一、实验目的和任务 1、观察微波通过晶体模型的衍射现象。 2、验证电磁波的布拉格方程。 二、实验仪器及器件 分度转台 1 台，喇叭天线 1 对，三厘米固态信号发生器 1 台，晶体检波器 1 个，可变衰减器 1 个，读数机构 1 个，微安表 1 个，模拟晶体架一个。 三、实验内容及原理 1、晶体结构与密勒指数 任何的真实晶体，都具有自然外形和各向异性的性质，这和晶体的离子、原子或分子 在空间按一定的几何规律排列密切相关。 晶体内的离子、原子或分子占据点阵的结构，两相邻结点的距离叫晶体的晶格常数。 真实晶体的晶格常数约在10-8厘米的数量级，X 射线的波长与晶体的常数属于同一数量级。因此对于X射线来说实际上晶体是起着衍射光栅的作用，因此可以利用X 射线在晶体点阵上的衍射现象来研究晶体点阵的间距和相互位置的排列，以达到对晶体结构的了 解。
图1 立方晶格最简单的晶格是立方体结构 2、微波布拉格衍射 本实验是仿造X 射线入射真实晶体发生衍射的基本原理，人为制造一个方形点阵的模拟晶体，以微波代替X 射线，使微波向模拟晶体入射，观察从不同晶面上点阵的反射波产生干涉应符合的条件，这个条件就是布拉格方程。 当波长为λ的平面波射到间距为a 的晶面上，入射角为θ当满足2cos n a λθ=的条件时 （n 为整数）发生衍射，衍射线在所考虑的晶面反射线方向。在布拉格衍射实验中采用入射线与晶面的夹角（即通称的入射角），是为了在实验时方便。因为当被研究晶面的法线与分光仪上度盘的00刻线一致时，入射线与反射线的方向在度盘上有相同的示数，不容易搞错，操作方便。 本实验使用的简立方点阵模拟晶体，晶格格点上的粒子由小铝球组成，小铝球是微波 的散射中心，能获得几个级次的反射，取决于所研究的平面族。 四、实验步骤 步骤1：根据图2理论示意图，连接仪器，调整系统。实物图如图3所示。要注意的是模拟晶体球应用模片调得上下左右成为一方形点阵，模拟晶体架上的中心孔插在支架上与度盘中心一致的一个销子上。 图2 理论示意图
微波实验和布拉格衍射 一、 实验摘要 微波是种特定波段的电磁波，其波长范围大约为1mm ～1m 。与普通电磁波一样，微波也存在反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。但因为其波长、频率和能量具有特殊的量值，微波表现出一系列即不同于普通无线电波，又不同于光波的特点。 微波的波长比普通的电磁波要短得多，加此，其发生、辐射、传播与接收器件都有自己的特殊性。它的波长又比X 射线和光波长得多，如果用微波来仿真“晶格”衍射，发生明显衍射效应的“晶格”可以放大到宏观的尺度。 二、 实验原理 1. 了解微波的特点，学习微波器件的使用 2. 了解布拉格衍射的原理，利用微波在模拟晶体上的衍射验证布拉格公式并测定微波波长 3. 通过微波的单缝衍射和迈克尔逊干涉实验，加深对波动理论的解释 三、 实验原理 1. 晶体结构 晶体中原子按一定规律形成高度规则的空间排列，称为晶格。最简单的晶格可以是所谓的简单立方晶格，它由沿三个方向x ，y ，z 等距排列 的格点所组成。间距a 称为晶格常数。晶格在几何上的这种对称性也可 用晶面来描述。一个格点可以沿不同方向组成晶面，晶面取向不同，则晶面间距不同。 2. 布拉格衍射 晶体对电磁波的衍射是三维的衍射，处理三维衍射的办法是将其分解成两步走：第一步是处理一个晶面中多个格点之间的干涉（称为点间干涉）； 第二步是处理不同晶面间的干涉（称为面间干涉）。研究衍射问题最关心的是衍射强度分布的极值位置。在三维的晶格衍射中，这个任务是这样分解的：先找到晶面上点间干涉的0级主极大位置，再讨论 各不同晶面的0级衍射线发生干涉极大的条件。 （1）点间干涉 电磁波入射到图示晶面上，考虑由多个晶格点A 1，A 2…；B 1，B 2…发出的子波间相干叠加，这个二维点阵衍射的0级主极强方向，应该符合沿此方向所有的衍射线间无程差。无程差的条件应该是：入射线与衍射线所在的平面与晶面A 1 A 2…B 1B 2…垂直，且衍射角等于入射角；换言之，二维点阵的0级主极强方向是以晶面为镜面的反射线方向。 （2）面间干涉 如图示，从间距为d 的相邻两个晶面反射的两束波的程差为 2dsinθ ，θ为入射波与晶面的折射角，显然，只有满足下列条件的 θ，即2dsinθ = k λ ，k =1，2，3…才能形成干涉极大，上式称为晶体衍射的布拉格条件。
微波布拉格衍射实验报告 班级____ ________ 组别____ ________姓名___ ____ 学号--- ————日期_____________ 指导教师__________3. 衍射角测量范围：15-80o，每隔3-5 o测一个；在衍射极大附近每隔 1 o 测一个；4.. 重复操作2.要求角度从小到大和从大到小测量 2 次；n=(1,0,0)面 d=a=4cm λ= 2dcos? = k? k =1,2 突然增大，且一直 增大，可推知由于微波发射装置与接收装置处于近似平行状态，所以此时电流突然增大不是由于衍射造成的，而是微波 直接将能量传给接收装置，能量损耗较小，电流才突然增大 的北航物理实验研究性报告100228摘要本实验用一束波长 为的微波代替 X 射线，观察微波照射到人工制作的晶体模 型时发生的衍射现象，并验证著名的布拉格公式通过微波的 单缝衍射和迈克尔逊干涉实验，加深对波动理论的理解本文 对微波实验和布拉格衍射的原理、步骤、仪器进行了简要介绍，在此基础上用图表法，列表法及一元线性回归法进行数 据处理和误差分析，并且在最后提出和验证了对于实验仪器 方面的几点改进方案一、实验目的1. 了解微波的特点，学 习微波器件的使用；2. 了解布拉格衍射原理，利用微波在 模拟晶体上的衍射验证布拉格公式并测定微波的波长；3. 通过微波的单缝衍射和迈克尔逊干涉实验加深对波动理论 的理解2. 布拉格衍射在电磁波的照射下，晶体中每个格点
上的原子或离子，其内部的电子在外来电场的作用下作受迫振动，成为一个新的波源，向各个方向发射电磁波，这些由新波源发射的电磁波是彼此相干的，将在空间发生干涉这同多缝光栅的衍射很相似，晶格的格点与狭缝相当，都是衍射单元，而与光栅常数d相当的则是晶体的晶格常数a它们都反映了衍射层的空间周期，两者的区别主要在于多缝光栅是一维的，而晶体点阵是三维的，所以晶体对电磁波的衍射是三维的衍射处理三维衍射的办法是将其分解成两步走：第一步是处理一个晶面中多个格点之间的干涉；第二步是处理不同晶面之间的干涉研究衍射问题最关心的是衍射强度分布的极值位置对一维光栅的衍射，极大位置由光栅方程给出：dsin?=k?在三维的晶格衍射中，这个任务是这样分解的：先找到晶面上点间干涉的0级主极大位置，再讨论各不同晶面的0级衍射线发生干涉极大的条件微波入射到该模拟晶体结构的三维空间点阵时，因为每一个晶面相当于一个镜面，入射微波遵守反射定律，反射角等于入射角，如下图所示而从间距为d的相邻两个晶面反射的两束波的程差为，其中α为入射波与晶面的夹角显然，只是当满足2dsin?=k?时，出现干涉极大上述方程称为晶体衍射的布拉格公式为微波的微波实验和布拉格衍射一、实验摘要微波是种特定波段的电磁波，其波长范围大约为1mm～1m与普通电磁波一样，微波也存在反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象但因为其波长、