K. Jakobs Vorlesung Physik an Hadron-Collidern, Freiburg, SS 2011
2.5 Important differences between
the ATLAS and CMS detectors
The ATLAS detector concept
CMS Detector Concept
Tracker Calorimeter Coil Muon Detector and iron return yoke
CMS
MUON BARREL CALORIMETERS
Pixels
Silicon Microstrips
210 m 2 of silicon sensors
9.6M channels
76k scintillating PbWO4 crystals Cathode Strip Chambers (CSC )
Resistive Plate Chambers (RPC )
Drift Tube Chambers (DT ) Resistive Plate
Chambers (RPC ) Superconducting
Coil , 4 Tesla
IRON YOKE
TRACKER
MUON
ENDCAPS
HCAL Plastic scintillator/brass
sandwich
Total weight 12500 t
Overall diameter 15 m
Overall length 21.6 m
How huge are ATLAS and CMS? Size of detectors:
- Volume: 20 000 m3 for ATLAS
- Weight: 12 500 tons for CMS
- 66 to 80 million pixel readout channels near vertex
- 200 m2 of active silicon for CMS tracker
- 175 000 readout channels for ATLAS LAr EM calorimeter
- 1 million channels and 10 000 m2 area of muon chambers
- Very selective trigger/DAQ system
- Large-scale offline software and worldwide computing (GRID)
Time-scale:
More than 25 years from first conceptual studies (Lausanne 1984)
to solid physics results in 2011 confirming that LHC has taken over the high-energy frontier from the Tevatron
ATLAS CMS
Magnetic field
2 T solenoid + toroid: 0.5 T (barrel), 1 T (endcap) 4 T solenoid + return yoke Tracker Silicon pixels and strips
+ transition radiation tracker
/p T 5 10-4 p T + 0.01 Silicon pixels and strips (full silicon tracker) /p T 1.5 10-4 p T + 0.005
EM calorimeter Liquid argon + Pb absorbers /E 10%/ E + 0.007 PbWO 4 crystals
/E 3%/ E + 0.003
Hadronic calorimeter
Fe + scintillator / Cu+LAr (10 ) /E 50%/ E + 0.03 GeV Brass + scintillator (7 + catcher)
/E 100%/ E + 0.05 GeV Muon
/p T 2% @ 50GeV to 10% @ 1TeV (Inner Tracker + muon system) /p T 1% @ 50GeV to 10% @ 1TeV (Inner Tracker + muon system) Trigger L1 + HLT (L2+EF)
L1 + HLT (L2 + L3)
Important differences I:
? In order to maximize the sensitivity for
H decays, the experiments need to have an excellent e/ identification and resolution
? CMS: has opted for a high resolution
PbWO
4 crystal calorimeter
- higher intrinsic resolution
? ATLAS: Liquid argon calorimeter
- high granularity and longitudinally segmentation (better e/ ID)
- electrical signals, high stability in calibration & radiation resistant
Back Cell
Middle Cell
Strip Cell
ATLAS/CMS: e/ resolutions
Photons at 100 GeV
ATLAS: 1-1.5% energy
resol. (all )
CMS: 0.8%
energy resol.
~ 70%)
(
Electrons at 50 GeV
ATLAS: 1.3-2.3% energy
resol.
(use EM calo only)
CMS: ~ 2.0% energy
resol. (combine EM calo
and tracker)
Amount of material in ATLAS and CMS inner trackers
Weight: 4.5 tons Weight: 3.7 tons LEP
detectors
? Active sensors and mechanics account each only for ~ 10% of material budget
? Need to bring 70 kW power into tracker and to remove similar amount of heat
? Very distributed set of heat sources and power-hungry electronics inside volume: this has led to complex layout of services, most of which were not at all understood at the time of the TDRs
? Inner detectors / tracker
Both use solenoidal fields
ATLAS: 2 Tesla
CMS: 4 Tesla
? ATLAS: Silicon (strips and pixels)
+ Transition Radiation Tracker - high granularity and resolution close to interaction region
- “continuous” tracking at large radii
Main performance characteristics of the ATLAS and CMS trackers
- Performance of CMS tracker is undoubtedly superior to that of ATLAS in terms of
momentum resolution.
- Vertexing and b-tagging performances are similar.
- However, impact of material and B-field already visible on efficiencies.
K. Jakobs Vorlesung Physik an Hadron-Collidern, Freiburg, SS 2011
? Coil / Hadron calorimeters
? CMS: electromagnetic calorimeter and part of the hadronic calorimeter (7 ) inside the solenoidal coil
+ tail catcher, return yoke
bad for jet resolution
? ATLAS:
calorimetry outside coil
Hadronic absorption length of the calorimeters
ATLAS 11
CMS 11
K. Jakobs Vorlesung Physik an Hadron-Collidern, Freiburg, SS 2011
K. Jakobs Vorlesung Physik an Hadron-Collidern, Freiburg, SS 2011
Biggest difference in performance perhaps for hadronic calorimetry E T miss at E T = 2000 GeV
ATLAS: ~ 20 GeV
CMS: ~ 40 GeV
This may be important for
high mass H/A
Jets at 1000 GeV
ATLAS: ~ 2%
energy resolution
CMS: ~ 5%
energy resolution,
But expect sizable
improvement using tracks
(especially at lower E)
Important differences IV:
? Muon spectrometer
? ATLAS: independent
muon spectrometer;
excellent stand-alone
capabilities
? CMS: superior combined
momentum resolution in the
central region;
limited stand-alone
resolution and trigger
capabilities
(multiple scattering in the iron)
CMS muon performance driven by tracker: better than ATLAS at ~ 0; ATLAS muon stand-alone performance excellent over whole range
How to Select Interesting Events? Bunch crossing rate: 40 MHz, ~20 interactions per BX (109
evts/s) can only record ~200 event/s (1.5 MB each), still 300 MB/s data rate Need highly efficient and highly selective TRIGGER raw event data (70 TB/s) are stored in pipeline until trigger decision
ATLAS trigger has 3 levels (CMS similar with 2 levels) Level-1: hardware, ~3 s decision time, 40 MHz 100 kHz Level-2: software, ~40 ms decision time, 100 kHz 2 kHz Level-3: software, ~4 s decision time, 2 kHz 200 Hz trash save PIPELINE
NO YES trigger 109 evts/s 102 Detector
LHC data handling, GRID computing
Trigger system selects
~200 “collisions” per sec. LHC data volume per year: 10-15 Petabytes
= 10-15 1015 Byte
(15 Km)
Balloon
(30 Km)
CD stack with
1 year LHC data!
(~ 20 Km)
Mt. Blanc
(4.8 Km)
LCG/EGEE/OSG e-
Science
Grid is in production:
World-wide Coverage
Over 200 sites
20’000 CPUs
Multi-petabyte storage
A typical Tier-2 GRID center
(example: Tokyo University)
三大类探测器比较（闪烁体、半导体、电离室） （闪烁体）碘化钠探头：他的激活剂是(TI)，对γ射线，当能量大于150keV时响应是线性的；对质子和电子，线性响应范围很宽，光输出和能量的关系接近通过原点的直线，仅在能量低于几百keV（对电子）和（1~2）MeV（对质子）时才偏离直线；对α粒子，能量大于4~5MeV后近似线性，但其直线部分延长不过原点。因此测量α粒子（或其他重粒子）时，比须进行能量校准。NaI(TI)烁体的主要优点是密度大，原子序数高，因而对γ射线探测效率高。另外它的发光效率高，因而能量分辨率也较好。它的缺点是容易潮解，因此使用必须密封。 碘化铯探头：CsI(TI)碘化铯是另一种碱金属卤化物，作为闪烁体材料常用铊或纳作激活剂。铊的能量线性与碘化钠的接近，能量分辨率比碘化钠的差一些。碘化铯的密度和平均原子序数比碘化钠更大，因此对γ射线的探测效率也更高。与碘化钠相比，碘化铯的机械强度大，易于加工成薄片或做成极薄的蒸发薄膜。此外，它不易潮解，也不易氧化。但若暴露在水或高湿度环境中它也会变质。碘化铯的主要缺点是光输出比较低，原材料价格较贵。 锗酸铋探头：与碘化钠（TI）同体积时，探测效率比碘化钠的高的多。对0.511MeV γ光子，与NaI(TI)、CsF、和Ge半导体、塑料闪烁体相比，锗酸铋(BGO)有最大的效率和最好的信噪比。BGO主要用于探测低能x射线、高能γ射线以及高能电子。在低能区（<<0.5MeV）的能量分辨率比碘化钠的差，例如对于0.511MeV的γ射线，BGO的时间分辨为1.9ns，而碘化钠NaI(TI)的的为0.75ns。BGO的主要缺点是折射率较高，尺寸大的BGO难以将光输出去。价格高。 硫化锌：ZnS（Ag）它对α粒子的发光效率高，而对γ射线和电子不灵敏，很适合在强β、γ本底下探测重带点粒子如α、核裂片等，探测效率可达100%。
闪烁体、半导体、电离室三大类探测器比较（闪烁体）碘化钠探头：他的激活剂是(TI)，对γ射线，当能量大于150keV时响应是线性的；对质子和电子，线性响应范围很宽，光输出和能量的关系接近通过原点的直线，仅在能量低于几百keV（对电子）和（1~2）MeV（对质子）时才偏离直线；对α粒子，能量大于4~5MeV后近似线性，但其直线部分延长不过原点。因此测量α粒子（或其他重粒子）时，比须进行能量校准。NaI(TI)烁体的主要优点是密度大，原子序数高，因而对γ射线探测效率高。另外它的发光效率高，因而能量分辨率也较好。它的缺点是容易潮解，因此使用必须密封。 碘化铯探头：CsI(TI)碘化铯是另一种碱金属卤化物，作为闪烁体材料常用铊或纳作激活剂。铊的能量线性与碘化钠的接近，能量分辨率比碘化钠的差一些。碘化铯的密度和平均原子序数比碘化钠更大，因此对γ射线的探测效率也更高。与碘化钠相比，碘化铯的机械强度大，易于加工成薄片或做成极薄的蒸发薄膜。此外，它不易潮解，也不易氧化。但若暴露在水或高湿度环境中它也会变质。碘化铯的主要缺点是光输出比较低，原材料价格较贵。 锗酸铋探头：与碘化钠（TI）同体积时，探测效率比碘化钠的高的多。对0.511MeVγ光子，与NaI(TI)、CsF、和Ge半导体、塑料闪烁体相比，锗酸铋(BGO)有最大的效率和最好的信噪比。BGO主要用于探测低能x射线、高能γ射线以及高能电子。在低能区（<<0.5MeV）的能量分辨率比碘化钠的差，例如对于0.511MeV的γ射线，BGO的时间分辨为1.9ns，而碘化钠NaI(TI)的的为0.75ns。BGO的主要缺点是折射率较高，尺寸大的BGO难以将光输出去。价格高。硫化锌：ZnS（Ag）它对α粒子的发光效率高，而对γ射线和电子不灵敏，很适合在强β、γ本底下探测重带点粒子如α、核裂片等，探测效率可达100%。 laBr3是新型卤化物闪烁体，其基本性能已经全面超越了传统的碘化钠闪烁体，谱仪具有比碘化钠更好的能量分辨率、峰形和稳定性。液体闪烁体：对脉冲形状甄别的性能极好，主要用于强γ场中测量快中子，也常用于测量低能弱β射线的发射率。测量β辐射和中子大都选用塑料闪烁体，也可采用有机液体闪烁体； 测量α辐射一般用ZnS（Ag）闪烁体；BGO闪烁体适用于测量低能x射线和高能γ射线；NaI(TI)主要用于探测γ射线。检测3H和14C等放射源的低能β辐射的微弱放射性活度，经常使用液体闪烁体。 （半导体）高纯锗探测器：普遍用于γ射线谱仪中。硅探测器对γ射线的探测效率 很低，锗探测器使用时需要在液氮温度下冷却，这是由于他们的原子序数低和禁带宽度很窄
红外线探测器的工作原理： 红外探测器是靠探测人体发射的红外线来进行工作的。 探测器收集外界的红外辐射进而聚集到红外传感器上。红外传感器通常采用热释电元件，这种元件在接收了红外辐射温度发出变化时就会向外释放电荷，检测处理后产生报警。 红外线探测器这种探测器是以探测人体辐射为目标的。所以辐射敏感元件对波长为10 μm 左右的红外辐射必须非常敏感。 为了对人体的红外辐射敏感，在它的辐射照面通常覆盖有特殊的滤光片，使环境的干扰受到明显的控制作用。 红外探测器，其传感器包含两个互相串联或并联的热释电元。而且制成的两个电极化方向正 好相反，环境背景辐射对两个热释电元几乎具有相同的作用，使其产生释电效应相互抵消， 于是探测器无信号输出。 一旦入侵人进入探测区域内，人体红外辐射通过部分镜而聚焦，从而被热释电元接收，但是两片热释电元接收到的热量不同，热释电也不同，不能抵消，经信号处理而报警。 多视场的获得，一是多法线小镜而组成的反光聚焦，聚光到传感器上称之为反射式光学系统。 另一种是透射式光学系统，是多面组合一起的透镜-菲涅尔透镜，通过菲涅尔透镜聚焦在红 外传感器上。 这要指出的是红外面的几束光表示有几个视场，并非红外发红外光，视场越多，控制越严密。 红外线探测器的优点: 本身不发任何类型辐射，器件功耗很小，隐蔽性较好。价格低廉 红外线探测器的缺点: 容易受各种热源、阳光源干扰。
红外穿透力差，人体的红外辐射容易被遮挡，不易被探测器接收。 易受射频辐射的干扰。 环境温度和人体温度接近时，探测和灵敏度明显下降，有时造成短时失灵。 什么是双鉴 简明意义上的双鉴，就是两种探测方式的整合，通常是指红外线探测方式和微波探测方式的 整合。 1.微波简介.由于微波探测器可以感温，即能“感知”到人体的温度，所以信号的收发稳定可靠，但是微波通常的可探测范围只有2-3 米，探测角度也相应较小，45°角，所以如果需要探测的空间较大，只用微波是不够的。 1.2红外探测器简介.红外探测器容易受到光照等带有移动物体的影响，所以具有误报的可 能，而且在32 ℃~ 40 ℃时，灵敏度大幅度下降。但是红外探测器的优点却是微波探测器 不能替代的，比如省电、功耗小、价格低、安装方便等特点，另外红外探测器的可感知距离 和探测的角度也远远大出微波探测器的可探测范围，可达到12M ，水平110 °，垂直60 °。 1.3双鉴探测器工作原理. 经过模糊逻辑数码分析，排除种种普通探测器无法克服的干扰， 两种探测器都探测到人体移动时探测器才会报警，杜绝误报漏报，性能远远超出无微波功能的各种红外探测器。探测范围更大，抗干扰能力更强，灵敏度始终如一，没有温度死区，具 有可编程功能，应用具有更大的灵活性。
CT探测器的技术特点和发展趋势 X 线CT 自20 世纪70 年代问世以来, 经历了30 多年的发展, 从早期的单排往复式CT 发展到螺旋CT, 直到目前最先进的多层螺旋CT, 其为满足临床精确影像诊断的要求 而在大覆盖范围、薄层、高分辨率、高速度的高技术性能方面取得了长足的进步。在这些高技术参数的协调发展中, 作为CT 整个系统发展主线之一的数据采集系统也日趋完善, 其 核心部件———CT探测器, 在高科技推进下, 无论在设计思想还是工艺材料上都不断革新, 以其越来越优异的性能, 促进了CT 整个系统的飞跃发展。 1 CT 探测器的技术特点和性能 CT 探测器是CT 数据采集系统中A/D 转换的核心部件,其结构相当复杂。它直接接收X 线束穿过被照物后的光子信号, 通过其自身的特性转换为相应的电信号。一个典型的CT 探测器包括介质( 如气体、闪烁体等) 、光电转换阵列和电子学部分, 此外还有准直器、电源等辅助设备。 1.1 CT探测器种类 按照材料工艺的不同, 处在实用阶段的CT 探测器大体上可以分为闪烁体探测器和气 体探测器。下面以发展年代为序介绍这几种具有代表性的探测器。 1.1.1钨酸镉晶体探测器(CdWO4)(20 世纪70 年代产品) 钨酸镉晶体优越的光学性能, 使它成为了应用在X 线CT探测器上的首选闪烁体 材料。钨酸镉晶体对X 射线吸收系数大, 辐射长度短, 可使高能物理探测器做得十分密集, 从而降低整个设备的造价。（1）优点: ①造价低; ②吸收率较高。⑵缺点: ①吸潮——水中毒; ②受环境温湿度影响———不稳定; ③余辉效应; ④不易超小分割。 1.1.2 闪烁晶体探测器(GOS) ⑴优点: ①高吸收率; ②发光效率较高; ③光电转换率较高⑵缺点: ①透光性差; ②Z 轴均匀性差;③吸潮———水中毒。此类闪烁体探测器的光电转换都需要经过二次能量转换, 能量损失较大。即X 射线打到闪烁体上, 产生次级光, 然后通过光电二极管 阵列或是CCD 阵列转换为电信号, 输入计算机。要得到较好的图像, 必须有很高的X 线 输入能量。 1.1.3 高压氙气探测器( 20 世纪80 年代中普遍应用) 利用了惰性气体在X 线照射下电离的原理。此类探测器内部有很多组正负极板( 加有 500V~1000V 的直流高压) , 彼此通过绝缘材料相互隔开, 中间充满了氙气, 极板的电极 引出线与A/D 转换中的前置放大器相连。X 线射入探测器, 在高压电的作用下, 极板收集氙气电离后产生的离子, 感应出相应的电流强度, 完成光电转换。气体探测器的光子转换效率比闪烁晶体探测器低,但是其内部各处气压、密度、纯度、温度相同, 因此具有较好的一致性。⑴优点: ①高稳定性———无需经常校准; ②耐受性———温度及湿度;③价格便宜。⑵缺点:①低吸收效率;②需要高mAs。 现在最为广泛应用的是固态稀土陶瓷探测器稀土陶瓷探测器与以往的CT 探测器相比 光输出率高, 光电转换率是钨酸镉晶体的两倍、X 射线利用率可达99%; 具有很好的稳定性, 图像很少产生环状伪影; 余辉时间短, 可以做快速连续的螺旋扫描。而与其同时期、结构相似的金属陶瓷探测器, 因余辉问题也已被主流品牌厂家淘汰。⑴优点: ①高吸收率; ②发光效率高, 余辉短; ③转换率高; ④高稳定性。⑵缺点: ①探测器单元体积, 限制
CdZnTe核探测器性能测试研究 作者姓名：孙浩学号：201306020207指导教师：周建斌 摘要 本文主要研究基于平面CZT晶体开发的DT-01B系列探测器的能谱响应性能。通过改变多道能谱仪的参数偏置电压，脉冲成型时间等。以及对不同放射源的不同能谱响应情况做对比，来分析对CZT探测器性能造成影响的因素。本文还讲述了CZT晶体的基本性质以及发展历史；介绍了CZT平面探测器的制备流程；CZT 探测器的优缺点；以及CZT核辐射探测器的种类，国内外的研究现状，工作原理等。 关键词：核辐射探测器；CdZnTe晶体；CZT核探测器；半导体探测器；Abstract：This paper mainly studies the energy spectrum response of DT-01B series detectors based on planar CZT crystal development. By changing the parameters of the multi-channel spectrometer bias voltage, pulse molding time. As well as the different radioactive sources of different energy spectrum response to do the comparison, to analyze the CZT detector performance impact factors. This paper also introduces the basic properties and development history of CZT crystal. The preparation process of CZT planar detector, the advantages and disadvantages of CZT detector, the types of CZT nuclear radiation detectors, the research status at home and abroad, and the working principle are introduced. Key words: nuclear radiation detector; CdZnTe crystal; CZTnuclear detector;Semiconductor detectors；
X射线平板探测器性能比较研究 德润特数字影像科技（北京）有限公司 张军毅，王同乐 [摘要] 目的研究X射线平板探测器的性能及成像特点。方法比较平板探测器的结构特点、成像性能和临床使用的优缺点。结果探测器结构和材料是影响成像性能的主要因素。结论非晶硒探测器和碘化铯-非晶硅探测器的成像性能及临床使用优于硫氧化钆-非晶硅探测器。[关键词] 数字X射线摄影；非晶硒平板探测器；碘化铯-非晶硅平板探测器；硫氧化钆-非晶硅探测器；影像质量 Comparison of performance on different X-ray flat panel detector Abstract: Objective To Study the performance and imaging characteristics of the X-ray flat panel detector. Methods The different flat panel detector were compared and analysed by the structure feature, imaging performance and clinical application. Results The structure and material is the main factors of influence imaging performance for the flat panel detector. Conclusion The image quality and clinical application of the flat panel detector based on Amorphous Selenium and Cesium Iodide - Amorphous Silicon were more than the detector based on Gd2O2S – Amorphous Silicon. Key words: digital radiography, amorphous selenium flat panel detector, Cesium Iodide - Amorphous Silicon, Gd2O2S – Amorphous Silicon, image qualit 数字摄影（Digital Radiography，DR）成为数字X射线摄影技术的主要发展方向，其更快的成像速度、更便捷的操作及更高的成像分辨率等特性得到影像专家的认可。其中X射线平板探测器（Flat Panel Detector，FPD）作为核心部件，其性能对成像质量起着决定性的作用。研究探测器的性能及成像特点有助于比较不同探测器在临床使用中的优势和劣势。 1 平板探测器的转换材料 当前广泛使用的平板探测器主要采用硫氧化钆（Gd2O2S，GOS）、碘化铯（Cesium Iodide，CsI）和非晶硒（Amorphous Selenium，A-Se）作为转换材料。将闪烁体（GOS或CsI）与非晶硅光电二极管以及TFT耦合起来构成非直接转换平板探测器，将A-Se直接与TFT耦合起来构成直接转换平板探测器。 闪烁体涂层的材料和工艺会影响X射线的转换性能。GOS通过掺杂不同的稀土离子（如Tb3+），在X射线的激发下能够发出540~560nm的绿光[1]。传统胶片所用的高速增感屏是利用GOS特性制作而成。使用GOS做涂层的探测器成本较低，转换效率低。CsI技术则采用大面积针状晶体结构能提高转换性能。 采用A-Se转换技术的平板探测器在X射线的作用下使硒层产生电子空穴对，外加电场迅速将它们分开并很快地把它们分别带到像素电极和上电极两个相反的表面去。传输的速度没给电荷的横向扩散提供时间，空间分辨率极高。 2 不同平板探测器的比较 评价平板探测器性能的指标主要有物理特性和成像特性。其中探测器的物理特性对成像
两种线型感温火灾探测器 性能比较 锦州航星消防安全仪器有限公司
概述 工业电缆使用环境大多安装在专用桥架、隧道、沟、夹层内，其特点是空间小，易燃；如果出现火灾事故．将对周围人民的生活、生产和环境造成极大的危害。由于火灾危险性大，除了必要的安全布置、保证防火间距等措施外，消防设施的配备尤为重要。 对于工业电缆消防设备的配置来说．选择合适的火灾探测器来探测初期火灾主要特征是非常重要的。工业电缆初期最显著特征是释放能量使环境温度升高，因此火灾信号探测主要采用温度检测作为火灾探测对象。以下是两种温度探测器性能比较： ①缆式线型感温探测器，通称感温电缆； ②空气管式差温火灾探测器； 以上2种感温探测器均以检测温度作为火灾信号。其中感温电缆是检测现场温度，实现定值报警，空气管探测器则检测温升速率，进行差温报警．当发生火灾时感温探测器就向控制系统发出一个数字量火灾信号．火灾自动报警控制系统对火灾信号处理后，发出声光报警．延时确认后．启动灭火系统对火灾进行灭火。在电缆桥架上面设置探测器．发生火灾时由于温度升高．起火点处的参数（感温电缆电阻变小、空气管内压力升高）发生变化．并迅速发出火警信号传至值班室：在电缆夹层还可设点型感烟探测器．值班人员通过监视系统确认火灾后．即启动消防系统进行灭火。 两种探测器优缺点： 1.缆式线型感温探测器 *感温电缆为有源信号传输，抗干扰能力差，不防爆 *易老化, 维护困难，安装时受损不能使用，如果使用不可恢复式电缆，火灾模拟试验处需剪掉，势必浪费。用可恢复式感温电缆成本太高，在施工安装过程中也难免破皮、损坏。 *定温报警，报警阈值设置过低，环境炎热时会误报，报警阈值设置过高，会不报 2可恢复式空气管式差温火灾探测器 *紫铜管与控制盒之间为绝缘连接，抗干扰能力强，防雷击，耐腐蚀 *本质安全防爆、可用于易燃易爆场所，免维护，使用成本低 *使用Ф3紫铜管，壁厚1.0mm，强度高，安装施工时不易损坏，并且使用寿命长，可长达50年*通过检测温升速率实现差温报警，适合夏冬高、低温环境变化火灾初期探测报警，无需报警阈值的调整 *两种探测器采用的国家标准相同，都采用GB16280-2005《线型感温火灾探测器》,二者的安装方法基本相同。 探测器安装方法： 感温探测器在顶棚下方安装时，至顶棚距离d宜为0.2～-0.3米，相邻线路间水平距离不大于4.5米,距墙壁不大于1.5米, 转弯半径大于5cm, 用卡销固定，卡销间距0.5米。