Two-photon entanglement of orbital angular momentum states
Sonja Franke-Arnold and Stephen M.Barnett
Department of Physics and Applied Physics,University of Strathclyde,Glasgow G40NG,Scotland
Miles J.Padgett and L.Allen
Department of Physics and Astronomy,University of Glasgow,Glasgow G128QQ,Scotland
?Received12January2001;published26February2002?
We investigate the orbital angular momentum correlation of a photon pair created in a spontaneous para-metric down-conversion process.We show how the conservation of the orbital angular momentum in this process results from phase matching in the nonlinear crystal.
DOI:10.1103/PhysRevA.65.033823PACS number?s?:42.65.Ky,42.50.Dv,03.65.Ta
Entanglement is one of the most puzzling and powerful properties of quantum theory and has received undiminished attention since the earliest days of quantum mechanics.En-tangled states play a crucial role in the investigation of the EPR paradox?1?and in the evaluation of Bell’s inequality ?2?,which distinguishes between local and nonlocal formu-lations of quantum mechanics.However,two-photon en-
tanglement not only poses fundamental questions to our un-
derstanding of quantum theory,but it also plays an important
role in applications of quantum mechanics including quan-
tum cryptography,teleportation?3,4?,and quantum images ?5–7?.
Parametric down-conversion has proved a reliable tool for
the generation of pairs of entangled photons?8,9?.The re-
sulting spatially separated photons,usually named the‘‘sig-
nal’’and‘‘idler,’’are entangled in their arrival times at the
respective detectors?10?and in their transverse positions?6?.
They can also be entangled in their polarization states?9,11?.
All of these effects have been studied experimentally as well
as theoretically.Here we will concentrate on a further en-
tangled property,the orbital angular momentum of the two
generated photons?13,14?.The time entanglement arises
from the energy conservation in the down-conversion pro-
cess,which is expressed by the frequency matching condi-
tion.Similarly,the entanglement of the transverse position in
the far?eld arises from the momentum conservation ex-
pressed by the phase-matching condition.
In this paper,we will show that the orbital angular mo-
mentum entanglement,a transverse property of the beam,
follows also directly from the phase-matching condition and
is related to the conservation of orbital angular momentum.
Our approach differs from a recent theoretical paper?12?that
dealt with the possible conservation of the combined spin
and orbital angular momentum in relation to the susceptibil-
ity of the down-conversion crystal.The nonlinear electric
susceptibility of the crystal determines the polarization prop-
erties of the down-converted photons.In the case of type I
down-conversion,the polarization of the signal and the idler
photons will be identical,its direction being determined by
the polarization of the pump.In the case of type II down-
conversion,the two down-converted photons have orthogo-
nal polarizations.In speci?c setups,this can result in polar-
ization entanglement in each pair of signal and idler photons.
For each photon pair,be it generated in type I or type II parametric down-conversion,phase-matching is ful?lled.Al-though the nature of the nonlinear susceptibility constrains the polarization of the three interacting waves,it in no way determines the orbital angular momentum of any of the beams.The orbital angular momentum is determined solely by the phase structure of each beam.Our analysis provides the theoretical background to a recent experiment,in which the conservation of the orbital angular momentum in para-metric down-conversion has been observed for the?rst time ?13,14?.
While the spin angular momentum describes the intrinsic photon spin and corresponds to the optical polarization of light,the orbital angular momentum is associated with the transverse phase front of a light beam.Light with an azi-muthal phase dependence exp(il?)carries a well-de?ned or-bital angular momentum of l?per photon?15?.The associ-ated phase discontinuity produces an intensity null on the beam axis.Such light beams are conveniently described in terms of Laguerre-Gaussian modes,characterized by the mode indices l and p,where p?1gives the number of radial nodes,and2p?l the mode order N.
Laguerre-Gaussian beams can be generated by using ho-lograms which have the form of distorted diffraction gratings with an l-pronged fork dislocation on the beam axis.The ?rst-order diffracted beam then has l intertwined helical wavefronts.Alternatively,such holograms can be used in re-verse to detect modes of a particular angular momentum number.In this con?guration,if the number of dislocations in the hologram matches the angular momentum number of the incident beam,then the?rst-order diffracted beam has an on-axis intensity which can be detected.If,however,the number of forks does not match the number of dislocations, then no on-axis intensity results.
The correlation between Laguerre-Gaussian modes was studied in a recent down-conversion experiment?13,14?.For a pump beam with l pump?0,nonvanishing coincidence count rates were measured for the detection of l signal?2and l idler ??2,whereas no signi?cant coincidence rates were found, for example,for the detection of l signal??2and l idler?0. This suggests that the angular momentum is conserved in the down-conversion process,so that l signal?l idler?l pump?0.
In the following,we derive the correlation between gen-eral transverse modes of the signal and idler photon.We then quantify these correlations for the special case of Laguerre-
PHYSICAL REVIEW A,VOLUME65,033823
Gaussian modes and show how these are related to the con-servation of the orbital angular momentum.
Here we are concerned with the transverse-mode correla-tions between the signal and idler beams.Hence we describe the modes of the pump,signal,and idler by the normalized
transverse mode functions?0,1,2(x),where x is a two-dimensional vector in the plane perpendicular to the propa-gation direction of the light;we work in the paraxial limit. Quantities and operators concerning the pump,signal,and
idler are indicated by the subscripts0,1,and2,respectively. For simplicity,we suppress the explicit beam propagation and assume frequency matching to be ful?lled.
We?rst determine the state of the light generated by a parametric down-conversion process?16,17?.In the Schro¨-dinger picture,the two photons in the signal and the idler
mode are created by applying the operator a??(k1)a??(k2)to
the initial vacuum state?0?,where k1,2is the transverse com-ponent of the signal and idler wave vector,respectively.
Similarly,k0denotes the transverse component of the pump beam.We assume polarization states that are in agreement with the condition imposed by the nonlinear susceptibility of the crystal.For photons in such polarization states,phase-matching between the down-converted photons and the pump is satis?ed.It can be described by a sinc function ?j?x,y sinc?(k0?k1?k2)j L j/2?,where L j is the length of the crystal in the directions transverse to the beam propagation. For simplicity,we assume that the transverse dimension of the crystal is suf?ciently large so that the phase-matching condition can described by a two-dimensional delta function ?(2)(k0?k1?k2)and that all other modes are damped out ?16,17?.Moreover,the fact that k0?k1?k2?0is a good approximation for?elds carrying orbital angular momentum has already been experimentally veri?ed in the frequency up-conversion of Laguerre-Gaussian modes?18?.While the ?function constrains the sum of the transverse signal and idler wave vectors,their absolute difference?k1?k2?cannot be arbitrarily large either.This is immediately apparent within the paraxial limit,the regime in which most down-conversion experiments are operating.More generally one can argue that large values of k1?k2require large values of k1and/or k2and hence of the signal and idler frequencies?1 and?2.Increasing?k1?k2?to an arbitrarily large value, therefore,would lead to a violation of the frequency-matching condition?0??1??2associated with energy conservation.Clearly,energy conservation requires?k1?k2?р2?/?,where?is the pump wavelength.We include this constraint in our analysis by means of the purely geo-metrical function?(k1?k2),normalized such that ?d k??(k)?2?1.This function will be zero for large values of its argument so as to satisfy the requirement of energy conservation.In practice,other constraints including the sizes of apertures used and crystal geometry will prescribe the precise form of?(k1?k2).We note that this function will result only in a scaling factor for the single and coinci-dence count rates.It cancels in the normalized count rates and plays no part in the derivation of orbital angular momen-tum conservation.
The two-photon wave function of the signal and idler then takes the form?19?
?????d k0?d k1?d k2?0?k0?a?2??k2?a?1??k1?
???k1?k2??(2)?k0?k1?k2??0?.?1?Here
??k0,1,2??
1
2??d x?0,1,2?x0,1,2?exp?i k0,1,2?x0,1,2??2?
denote the normalized mode functions in Fourier space. Similarly,the Fourier transformation of the creation opera-tors is given by
a?1,2??k1,2??
1
2??d x a?1,2??x1,2?exp??i k1,2?x1,2?.?3?
Using these equations,we can write the two-photon wave function?1?in the position representation:
?????d x1?d x2?0?x1?x22
?
???x1?x2?a?1??x1?a?2??x2??0?.?4?
This is the normalized wave function of the combined sys-tem of the signal and idler generated by parametric down-conversion.It contains all necessary information about the outcome of single or coincidence measurements.The count rates of such measurements are proportional to the probabili-ties of detecting a photon of the signal or idler in the desired mode.In order to calculate these probabilities,we need to ?nd the overlap of the two-photon state with the normalized one-photon state of the signal or idler,
??1,2???d x1,2?1,2?x1,2?a?1,2??x1,2??0?,?5?
associated with detecting a photon in the mode?1,2.
The coincidence probability for?nding one photon in the signal mode?1and one photon in the idler mode?2is then given by
P??1,?2?????2,?1????2
???d x1?d x2?1*?x1??2*?x2??0
??x1?x22???x1?x2??2.?6?
If we average this expression over all possible signal modes, then we obtain the probability for?nding a photon in the idler mode,
FRANKE-ARNOLD,BARNETT,PADGETT,AND ALLEN PHYSICAL REVIEW A65033823
P ??2?????2????2
?
?d x 1
?d x 2
?
d x 2??2?x 2???2*?x 2??0
*?x 1?x 2
?2
?
??0
?
x 1?x 2
2
?
?*?x 1?x 2
????x 1?x 2?,?7?
and a similar expression describes the probability of ?nding
a single photon in the signal mode.
We recall that ?(k )is a very broad function that cuts out modes with large transverse wave vectors.The mode func-tions will therefore vary very little over the region where ?(x 1?x 2),the Fourier transform of ?(k ),does not vanish.Under this assumption,Eq.?6?and ?7?can be written as P ??1,?2??
??
d y ??y ?
?2
??
d x ?1*?x ??2*?x ??0?x ??
2
,
?8?P ??2??
??
d y ??y ?
?2
?
d x ??2*?x ??0?x ??2
.
?9?
The factor ??d y ?(y )?2will in general be very small and
limit the count rates.This is because the down-converted photons are emitted into a wide spatial range.
The normalized coincidence probability,however,is inde-pendent of ?(y ):P ??1,?2?N
?
P ??1,?2?
?P ??1?P ??2?
?
??
d x ?1*?x ??2
*?x ??0?x ??
2
??
d x ??2
*?x ??0?x ??2??
d x ??1
*?x ??0?x ??2.
?10?
This probability can take values between 0and 1.It becomes
1if signal and idler are perfectly correlated so that the de-tection of the signal in mode ?1implies that the idler is in mode ?2,and it vanishes if signal and idler are anticorre-lated.
We now need to connect the idler mode function ?0with the mode functions of the down-converted signal and idler ?1,2.More precisely,we want to determine the idler mode for a given pump mode and detected signal mode.The state of the idler photon collapses into ??2????1???if the sig-nal photon was found to be in state ??1?.We can calculate this state from Eqs.?4?and ?5?,??2??
?
d y ??y ?
?
d x 2?1*?x 2??0?x 2?a ???x 2??0?,?11?
where we have evaluated the function ?(y )in the same way
as previously.In comparison with Eq.?5?,we ?nd that the
mode function of the idler can be expressed as the product of
the mode functions of the signal and the pump,
?2?
??
d y ??y ??
?0?1*,
?12?
where the integral enforces the normalization of the idler
mode.This may be interpreted ‘‘backwards’’or retrodictively ?20?:The measured mode function ?2is ‘‘re?ected’’at the ?(2)crystal,where it interacts with the pump mode ?0and is modi?ed into the idler mode function.
So far our considerations have been valid for any trans-verse mode function,including Hermite or Laguerre-Gaussian modes.In the following,we will concentrate on Laguerre-Gaussian modes and speci?cally investigate the correlation of the orbital angular momentum between the signal and the idler.The normalized Laguerre-Gaussian modes in polar coordinates are given by
?p ,l ?r ,???
?
2p !???l ??p ?!
?1w ?r ?2w ?
?l ?
?
L p ?l ?
?2r 2w 2
?
e ?r
2/w 2e
?il ?
,?13?
where the z -dependent phase was omitted and L p ?l ?denotes the associated Laguerre polynominal,
L p l ?
?m ?0p
??1?m C p ?m p ?l r m
/m !.?14?
Laguerre-Gaussian modes with an integer orbital angular momentum of ?l per photon are orthonormal solutions of the paraxial wave equation.We note that these modes can be de?ned in the same way for fractional values of l .These fractional modes are still normalized,but form an overcom-plete set.They can be written as sums of stable Laguerre-Gaussian modes with different integer l ’s.As each of these modes has a different Gouy phase,the resulting beams with fractional l ’s are unstable and do not maintain their ampli-tude distribution upon propagation.It has been suggested,however,that such beams can be prepared or detected by use of holograms or phaseplates ?21?or by using nonlinear opti-cal devices,such as the optical parametric oscillator ?22?.By inserting the spatial mode functions ?p 0,1,2,l 0,1,2in Eq.?12?and comparing the phase factors,we ?nd that the orbital angular momentum of the idler is given by l 2?l 0?l 1.This signi?es that the orbital angular momentum must be con-served,
l 0?l 1?l 2.
?15?
We want to stress that we have derived this equation solely from the phase-matching condition for Laguerre-Gaussian modes or other modes with the same azimuthal phase depen-dence.Our derivation is independent of the nature of the nonlinear susceptibility of the down-conversion crystal.One example of the conservation of the orbital angular momentum can be seen in Fig.1,where the mode pro?le of the idler mode function is shown as the product of the com-plex pump mode and the signal mode according to Eq.?12?.Our derivation of Eq.?15?is valid for all modes that can be
TWO-PHOTON ENTANGLEMENT OF ORBITAL ANGULAR ...PHYSICAL REVIEW A 65033823
expressed in the form ?13?.We note that the conservation of orbital angular momentum can be ful?lled not only for inte-ger quantities l 0,1,2but also for continuous values of the or-bital angular momentum numbers.
Equation ?15?is in agreement with the experimental ob-servation of orbital angular momentum conservation re-ported in ?13,14?.To our knowledge,this is the only relevant experiment at the single-photon level.Classical signal and idler beams consist of many photon pairs,for each of which the conservation l 0?l 1?l 2is satis?ed.Both signal and idler beams will then exhibit modes with mixtures of various l ’s rather than pure Laguerre-Gaussian modes ?23?.These mixed signal and idler modes will still be correlated.However,un-less we can observe each pair of photons,their correlation will be lost as there is no coherence between photons gener-ated from different pump photons.This makes it very dif?-cult to demonstrate the validity of Eq.?15?in the classical regime.In contrast to this,the orbital angular momentum of each photon created by a frequency-doubling process is uniquely determined as l 2??2l ?,where l ?denotes the or-bital angular momentum of the incoming photons.Conse-quently,the conservation of orbital angular momentum can be observed in classical up-conversion experiments ?18?.The l conservation entangles the angular momentum modes of the signal and idler for a given pump mode.We set the waist of the idler equal to the waist of the signal,w 1?w 2?w ,and denote the fraction of the signal and idler waist to the pump waist by W ?w /w 0.By inserting the form
of Laguerre-Gaussian modes ?13?into the normalized coin-cidence probability ?10?,we ?nd
P N
??1,?2??sinc 2
??l 1?l 2?l 0???
?R 12?2
?R 2R 1
.?16?
Here we have denoted
R 12?
?
?
drr (?l 1???l 2???l 0?)/2e ?r (1?W
2/2)
?L p 1
?l 1?
?r ?L p 1
?l 2??r ?L p 0
?l 0?
?rW 2?,
?17?
R 1?
?p 1??l 1??!
p 1!
?
?
?
drr ?l 2???l 0?e ?r (1?W 2
)?L p 1
?l 1??r ??2?L p 0
?l 0?
?rW 2??2,
?18?
and similarly for R 2.Figure 2shows the normalized coinci-dence probability as a function of the continuous orbital an-gular momenta of the signal and idler photon.
The sinc function in Eq.?15?becomes maximal if the orbital angular momentum is conserved and vanishes if (l 0?l 1?l 2)is a nonzero integer.It is therefore most likely to detect a pair of signal and idler modes that conserve the pump angular momentum and it is impossible to ?nd com-binations of
signal and idler modes that violate angular mo-
FIG.1.Intensity ???2and phase arg(?)of the pump,signal,and idler mode.If the pump and signal beams are prepared/measured in the indicated L-G modes,the idler collapses into a
mode with an amplitude proportional to ?0?1
*.The phase struc-ture of the idler corresponds to l 2?l 0?l 1
and an orbital angular momentum of 3?.
FIG.2.The normalized coincidence probability P N (?1,?2)for the orbital angular momenta of the signal and idler photons for l 0?0and 1.The ratio of idler and signal waists to that of the pump is W ?0.4.
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mentum conservation by an integer.Secondary maxima of the sinc function near half-integer values of(l0?l1?l2) seem to imply that there is a violation of the conservation of orbital angular momentum.This is not the case,as the beams of fractional l may be expressed in terms of modes with integer l,some of which satisfy the conservation require-ment.This is due to the fact that the fractional l modes are overcomplete.While this structure is determined by the phase dependence of the L-G modes,we?nd additional dips along the diagonals of maximum coincidence at l1?l2?l0. These are related to the radial mode pro?le in Eq.?16?and again arise from the?nite overlap of the fractional modes ?12?.There is no equivalent to this in polarization correla-tions.However,it should be stressed that this additional structure arises from the radial structure of the mode.If this radial structure is ignored,as in a detection process that mea-sures only l,then this detailed structure disappears.
Compared with the spin angular momentum,orbital angu-lar momentum offers a far richer structure.The spin angular momentum can only take values between?1and1for right and left circularly polarized light,respectively.The orbital angular momentum is in principle unlimited,and there exists an in?nite number of Laguerre-Gaussian modes.While the spin angular momentum modes are de?ned in a two-dimensional Hilbert space,the orbital angular momentum modes occupy different Hilbert spaces depending on the mode order N?l?2p with dimensionality N?1?24?.
Orbital angular momentum states with mode order N?1 are exactly analogous to spin angular momentum states.In each case they can be depicted on the Poincare′sphere?25?. Any two diametrically opposed points on the Poincare′sphere correspond to orthogonal states.For the polarization states these are left and right circular polarization,and hori-zontal and vertical linear polarization.For the orbital angular momentum states these are Laguerre-Gaussian modes with positive and negative phase,vertical and horizontal Hermite-Gaussian modes,or superpositions of such modes.It is well known?26?that maximum violation of Bell’s inequality oc-curs between any two measurements made for polarization states separated by45°on the Poincare′sphere.For orbital angular momentum,states,we would therefore anticipate a maximum violation of Bell’s inequality to be obtained for measurements of superpositions of Laguerre-Gaussian and Hermite-Gaussian modes of mode order1separated by45°degree on the Poincare′sphere.For larger values of orbital angular momentum,this analogy breaks down due to the higher number of possible states.The quantum correlations, however,persist and offer the prospect of novel demonstra-tions and applications of entanglement.
Another approach has been proposed by Mair et al.?14?, whereby a hologram displaced from its on-axis position no longer produces or detects a pure Laguerre-Gaussian mode but a complicated superposition of modes with differing in-dices.This situation can be modeled by a numerical evalua-tion of Eq.?10?,which we will report elsewhere?27?.In general,the coincidence rate is maximized for hologram off-sets,which result in mode combinations with high contribu-tions by mode pairs which satisfy the conservation of orbital angular momentum?15?,namely l0?l1?l2.
In this paper,we have considered the correlation between Laguerre-Gaussian modes of the signal and idler with vary-ing amounts of orbital angular momentum.The?nite mode overlap between modes differing by a fractional number of l is to some extent reminiscent of the?nite overlap between nonorthogonal polarization states,as they are used for testing Bell’s inequality.This suggests the possibility of observing a violation of Bell’s inequality for measurements of angular momentum states differing by fractional values of l.Such measurements may be possible with the use of holograms that impose a fractional change of the orbital angular mo-mentum by means of a fractional change of the phase step.
We are grateful to Alois Mair for useful discussions and for providing us with invaluable information about his ex-periment on orbital angular momentum conservation.We would like to acknowledge the enthusiastic encouragement of the late Alan J.Duncan.This work was supported by the TMR program of the Commission of the European Union through the Quantum Structures Network and by the Lever-hulme Trust.
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Barnett,J.Mod.Opt.?to be published?.
FRANKE-ARNOLD,BARNETT,PADGETT,AND ALLEN PHYSICAL REVIEW A65033823
海水“晒盐”的过程教案（鲁教版九年级化学下册） 第二节海水“晒盐” 第一课时海水“晒盐”的过程教学目标【知识与技能】 (1)知道海水“晒盐”的基本原理，了解海水“晒盐”的过程。 (2)知道蒸发结晶的方法，进一步认识饱和溶液与不饱和溶液相互转化的方法。【过程与方法】通过对实验的分析研究，培养学生沿着“问题―实验―分析―结论”的思路，用科学方法解决问题的能力。【情感态度与价值观】通过海水“晒盐”过程的学习，使学生体会从生活走向化学，从化学走向社会的科学理念。教学重难 点【重点】蒸发结晶是海水“晒盐”的基本原理。【难点】饱和溶液与不饱和溶液相互转化的方法。教学过程知识点一海水“晒盐” 【自主学习】阅读教材第35页的有关内容，完成下列填空：1．海水“晒盐”的方法：盐田法，也称太阳能蒸发法。盐田通常分 为蒸发池和结晶池两部分。 2．海水“晒盐”的原理：蒸发结晶。 3．海水“晒盐”的过程：先将海水(或海边地下卤水)引入蒸发池，经日晒蒸发水分到一定程度时，再导入结晶池，继续日晒，海水就会成为食盐的饱和溶液，再晒就会逐渐析出食盐。 4．流程：海水→蒸发池→结晶池粗盐母液【合作探究】刚晒出来的食盐可以食用吗？为什么？答：从海水里刚晒出来的食盐不能食用，因为其中除了含有泥沙外，还含有很多其他可溶性杂质，还需要进行粗盐提纯。【跟进训练】1．目前从海水中提取食盐的方法主要是利用海水晒盐，它所利用的 物质分离方法是( C ) A．溶解法 B．过滤法 C．结晶法 D．蒸 馏法 2．关于海水晒盐原理的说法中，正确的是( B ) A．利用阳 光和风力，使氯化钠蒸发出来 B．利用阳光和风力，使水分蒸发，析出盐 C．降低温度使氯化钠析出 D．通过化学反应产生沉淀而得到食盐 3．我国有辽阔的海岸线，有充足的海水资源。人们常把海水引入盐田，经过风吹日晒使海水中的水分蒸发获得粗盐。在此过程中 ( B ) A．溶剂的质量不变 B．氯化钠的质量不变 C．氯化钠的质 量分数始终不变 D．氯化钠的质量分数变小知识点二蒸发结晶 【自主学习】阅读教材第36页的内容，并分组完成活动天地8－1，然后完成下列填空： 1．氯化钠溶液从不饱和变成饱和的途径是加热蒸发；当玻璃片上出现固体颗粒时，该溶液为饱和溶液。 2．在一定
一、 新 建帐套 二、 初始化数据 三、 日常业务处理 四、 报表查询 五、 常见注意事项 以下金蝶KIS 商贸标准版教程由金蝶重庆财考分享,欢 迎阅读 一、 新建帐套 从桌面进入金蝶KIS 商贸标准版，在弹出来的软件左下方有新建帐套、帐套管理都可以直接新建帐套，也可在电脑开始菜单中找到金蝶KIS 商贸标准版文件，从工具中打开帐套管理进项新建帐套。 新建帐套向导中首先输入企业名称，一般输入帐套使用公司名称。 下一步定义帐套名称默认和公司名称一致，数据目录为帐套存储路径可修改。 下一步选择应用模式：财务与业务结合使用，帐套中有凭证制作单独项目，可直接根据单据生成凭证。财务与业务分开使用：财务、业务模块分开使用不会有凭证制作模块，不能由单据生成凭证。 下一步分仓核算、负库存出库、负库存结账，根据公司需求选择。 下一步定义记账本位币 小数位数、会计体系，会计制度不同而影响到会计科目不同。帐套启用期间为开始使用的年度及月份，一经确认不能修改。 完成进入新建帐套 金蝶商贸标准版操作守则
二、初始化数据 帐套选项： 帐套信息：输入公司相关详细。 财务参数：其他参数中添加本年利润、利润分配科目。 业务参数：修改相关数据的小数精确度、各预警天数及控制方式。 基础资料： 仓库：新建帐套采用分仓和核算的帐套，需先设仓库。 商品：添加商品之前要增加计量单位、商品类型，商品新增栏中*为必输项。 往来单位：区域、行业、银行、结算期限、客户等级、交货方式、交货地点为客户、供应商中选择项目，若有需要在客户和供应商中体现的可以增加。 部门职员：文化程度、职员类别、职务为职员的选择项可以选择性增加。 币别：币别默认有人民币，有外币的业务可以在这里面增加。 财务资料：模式凭证是一种凭证模板，以后期间都可以在账务处理中调入模式凭证。 结算方式：结算方式默认有：现金、电汇、信汇、商业汇票、银行汇票。 组装清单： 存货初始数据：存货初始数据选择仓库输入数量和金额，录入完数据后保存把数据传入到科目初始数据中： 客户初始数据：客户初始数据可以由增加客户时可以输入期初应收款。 供应商初始数据:供应商初始数据可以由增加供应商时可以输入期初应付款。 科目初始数据：科目期初数据录入科目余额，黄色区域为不可直接输入项，有明细科目的通过明细汇总核算，有辅助账的科目通过科目右面的对勾录入核算项目金额。需要外币核算科目从币别中录入相关数据。所有数据录入完后，进行试算平衡，数据平衡即可启用帐套，进入日常业务核算。
第二节海水晒盐 学习目标： 知识与技能目标： 1、知道蒸发结晶是海水晒盐的基本原理；学会提纯混有泥沙的粗盐；了解 食盐的用途和工业上精制食盐的方法。 2、了解结晶有蒸发结晶和降温结晶两种途径。 3、学会用过滤、结晶法分离提纯物质；学会用化学方法除杂质 过程与方法目标： 4、通过活动天地和粗盐提纯的过程，培养学生实验探究能力、概括能力和分 析图表获取信息的能力 情感态度与价值观目标： 5、培养学生善于合作、勤于思考、严谨细致、勇于实践的科学精神 学习重点：海水晒盐的原理、粗盐提纯的方法 学习难点：粗盐提纯的方法 课时：2课时 教学媒体：多媒体、化学实验器材及药品 学习方法：实验探究法、分析法、自主学习法、合作探究法 学习过程： 【创设情境】：我们的一日三餐离不开一种重要的调味品食盐。食盐是人体必需的营养物质，是舌尖上的美味。引出食盐的用途：除了在生活方 面，还体现在工业、农业、医疗方面。 【意图】：通过创设情境，激发学生兴趣使知识的获取过程成为学生主动分析解决问题的过程 一、海水“晒盐”的过程 【读书自学】：66页，完成导学案 1、你认为海水晒盐的原理是什么？ 2、你认为粗盐的成分有哪些？ 3、你认为母液（苦卤）的成分有哪些？ 4、你认为哪些自然条件有利于海水“晒盐”？ 【实验探究】：活动天地：蒸发结晶： 1.你能够从现象上判断溶液何时饱和吗？ 2.上述过程中，氯化钠溶液从不饱和变成饱和的途径是什么？ 3.哪些自然条件有利于海水“晒盐”？ 4.蒸发过程中，溶质的质量分数是如何变化的？（用图像表示） 5.从溶液中得晶体的方法有哪些？选择这种方法的依据是什么？【意图】：通过实验探究，引导学生学会认真观察实验现象，学会用语言准确描述实验现象。学会通过实验分析问题解决问题，培养团结协作 的精神。增强识图和绘图能力。 二、粗盐提纯 【自学梳理】：67-68页，填写下列表格
第一讲、使用前准备工作 一、Windows 下的准备工作 首先,打开资源管理器或我的电脑→在非系统盘(系统盘一般默认为 C 盘)中建立多个新文件夹，如在：D:\金蝶财务软件\输入四个文件夹的名字“软件安装文件，账套数据，数据备份，注册文件”等。 二、快速入门 （一）、窗口说明； 1、标题栏：显示窗口名称。 2、控制菜单：常用命令，使窗口放大、缩小、关闭。 3、菜单条：包含窗口所有特定的命令，如‘文件’。 4、导航栏：包含软件帮助手册、学习中心、KIS 网站、在线服务、友商网的快速链接。 （二）、鼠标操作： 1、单击：按下鼠标按键，立即放开。一般用于定位或选择做某个对象。 2、双击：快速地按两次鼠标按键。一般用于执行某个动作。 3、拖动：按下鼠标按键保持不放，然后移动，可将某个对象拖到指定位置。 4、指向：移动鼠标，使屏幕上的鼠标指针指向选择的项目。 注：如不特别声明，有关鼠标的操作均使用鼠标左键。 （三）、常用命令按钮 1、[增加]按钮：单击此按钮增加资料。 2、[修改]按钮：选中要修改的资料后单击此按钮修改资料。 3、[删除]按钮；选中资料后单击此按钮删除选中的资料。 4、[关闭]按钮：关闭当前窗口，返回上一级窗口。 5、[确认]按钮：确认输入有效。 6、[取消]按钮：输入无效，或取消某个操作。 （四）、菜单功能简介 文件菜单____ 对账套操作的各种功能按钮。 功能菜单____ 系统各模块的启动按钮。 基础资料____ 启动系统各个设置。 工具菜单____ 用于用户的授权、口令的更改等。 窗口菜单____ 窗口布局显示设置。 帮助菜单____ 系统的在线帮助。 三、软件的安装步骤与启动 迷你版直接按第2 步操作 第一步,KIS 软加密网络服务器的安装(标准版必须先安装软加密网络服务器) 打开计算机，启动系统→将金蝶KIS标准版安装光盘放入光驱内→单击“金蝶KIS 加 密网络服务器”→下一步→选择安装路径→“下一步”直到安装完毕。 第二步,金蝶KIS标准版标准系列产品的安装[KIS 迷你版/标准版] 启动系统→将金蝶KIS标准版安装光盘放入光驱内→单击“金蝶KIS标准版”→单 击“确定”→单击“下一步”→输入用户名、单位名称、产品序列号→选择安装路径（一般选择事先建好在非系统盘的文件夹中）→单击“下一步”→一直到安装完毕→重新启动计算机。 如何启动金蝶财务软件? A，如何启动金蝶KIS 加密网络服务器（若防火墙没阻止程序，此程序一般为自动启动） 单击“开始”→单击“所有程序”→金蝶KIS →单击“金蝶KIS 加密网络服务器”
5.5.1.2 野外数据采集与巡护信息系统 5.5.1.2.1 需求分析 野外考察是获取数据资源的重要方法之一，它是保护自然保护区物种免受 人为破坏和开展大熊猫等物种的生态生物学研究的基础。卧龙及周边其它大熊 猫自然保护区每年都需要开展定期和不定期的野外调查，以获取物种分布和人 为干扰等数据。自然保护区的野外调查分为野外监测和野外巡护，获取的数据 包括动物生境信息、大熊猫粪便咬节、样线调查、竹子样方和植被样方等。 目前，卧龙以及其它大熊猫自然保护区的野外调查数据获取方式是科研人 员提前准备好一定格式的纸质报表，在野外考察过程中手写录入。待回到办公 室后，再将获取的数据录入计算机系统。这种方法的缺点：（1）需要录入两次，效率较低，而且容易出错；（2）实时性差；（3）格式不规范；（4）无法集成采集多信息源（文本、图片、音频、视频等）；（5）纸质材料在野外环境下容易破损和丢失，不便保存，也影响到数据的有效长期保存。另外在卧龙保护区 的保护和科研工作中，都要进行野外巡护，通常来说工作人员都是携带相关的 设备去野外进行调研，然后记录下这次野外巡护过程中经过的地点，在这些地 点拍的照片或者记录的信息，作为这次巡护过程的信息保存下来。目前这种记 录过程都是靠人工完成，而且无法把巡护的路径和照片等信息进行自动集成整合，实现野外巡护多源信息的自动化集成和保存。所以需要一套野外观测数据 的自动化采集与巡护信息系统。 5.5.1.2.2 标准规范 《全球定位系统（GPS）测量规范（GBT18314-2001）》 《全球定位系统城市测量技术规程（CJJ 73-97）》
《国家三角测量规范（GB/T 17942-2000）》 《数字地形图系列和基本要求（GB/T 18315-2001）》 《数字测绘产品质量要求第1 部分（GB/T 1794.1-2000）》 《软件工程术语（GB/T 11457）》 《计算机软件开发规范（GB 8566）》 《计算机软件产品开发文件编制指南（GB 8567）》 《计算机软件质量保证计划规范（GB/T 12504）》 《计算机软件配置管理计划规范（GB/T 12505）》 《软件配置管理计划（CADCSC）》 5.5.1.2.3 建设方案 野外数据采集与巡护信息系统主要是根据自然保护区科研人员野外监测和巡护的需求，能够动态定制数据采集信息，在野外考察过程中通过携带的移动 设备实现数据的数字化采集，并能够将采集到的科学数据通过网络或者存储卡自动导入后台数据库系统中。同时实现巡护路径和巡护信息获取与保存、无缝集成和可视化展现，实现保护区巡护信息的有效管理，为巡护工作提供参考，更好的促进保护工作。该系统应主要实现如下功能： （1）野外数据采集： 1）基础数据维护：维护野外采集点的信息。 2）采集任务管理：生成采集任务，并将其发送到采集终端上。 3）采集数据管理及分析：接受采集到的信息，并根据业务需要进行分析和管理。 4）身份认证：完成野外作业人员的身份认证管理。保证调查结果真实有效。
金蝶KIS标准版软件【新】 初始化流程 （即建账教程） 注：请仔细看建账教程，红框标记处为必操项。请注意教程对应的图片及所附文字！不熟悉软件先看软件帮助手册。
一、新建账套 第1步、打开登录界面【新建账套】，或登录系统后，在右上角的【文件】--【新建账套】 或 注意：或在【文件名】输入账套名称，【保存】。注：保存位置可以修改 图3.2 删除红框内容，输入自己公司名称！ 可以根据自己选择，保存路径！ 建议自己创建文件夹，并保存
第2步、下一步 图3.3 第3步、输入账套名称，建议输入公司名称，因为这个将在各个账簿中使用，是打印的时候的单位名称。 图3.4
第4步、“请选择贵公司所属行业”—选“2013新小企业会计准则”，单击“详细资料”可以查看所选行业模板的预设科目。如果选择的是“不建立预设科目表”,建好账套后没有预设科目。 (备注：只有金蝶KIS标准版V9.1版本以上才会有最新的会计准则) 图3.5 第5步、下一步 图3.6
第6步、科目级数最大为10级。一级科目代码长度为4，二级及以后的长度为2，例如：1001‘库存现金’，则二级的科目代码为100101‘人民币’、100102‘美元’等。注：各个级别的代码长度都可以修改，根据实际业务决定。 科目级别总长不能少于6级， 最好默认10级，四大核算科目 建议使用辅助核算。 长度建议不要乱改，避免报表 出现#科目 图3.7 第7步、设定账套期间，“账套启用会计期间”就是用户开始输入数据的年和月。例如：想从2017年1月份开始录入账务资料，账套启用期间就应该是2017年1期。 开始日期为：1月1日 启用期间为账务开始时间 图3.8
第八单元海水中的化学 第二节海水“晒盐” 第1 课时海水“晒盐”的过程 [ 学生用书P22] 1．关于海水“晒盐”的有关叙述正确的是( ) A. 利用海水降温析出晶体 B. 海水晒盐后的母液因食盐减少而变成不饱和溶液 C. 利用阳光和风力使水分蒸发得到食盐晶体 D. 利用海水在阳光下分解得到食盐晶体 2．下列各图所表示的实验操作中，可以将食盐水中的食盐结晶出来的是( ) ,A ) ,B ) ,C ) ,D ) 3．下列有关饱和溶液的说法中，正确的是( ) A. 饱和溶液的溶质质量分数一定比不饱和溶液的大 B. 饱和溶液降温析出晶体后的溶液一定是不饱和溶液 C. 任何饱和溶液升温后都会变成不饱和溶液 D. —定温度下，向氯化钠饱和溶液中加入水后会变成不饱和溶液 4.含有蔗糖晶体的溶液a，从冰箱冷藏室里取出放置一段时间后，晶体慢慢消失，形 成溶液b。对于溶液a和b，下列说法中一定正确的是(假设溶剂没有蒸发)( ) A. 溶液a和b均为饱和溶液 B. 溶液a和b均为不饱和溶液 C. 溶液a 一定饱和，且浓度a v b D. 溶液a 一定饱和，且浓度a>b 5．下列有关海水晒盐的几种说法，错误的是( ) A. 海水成为食盐的饱和溶液后才能析出晶体 B. 盐场必须建在阳光充足、雨量少的地区 C. 结晶池中析出盐后的母液没有用途，为防止污染须排入大海 D. 盐场利用日晒、风吹晒盐，采取的是蒸发结晶的方法 6. 25 C时向一定量不饱和KNO溶液中逐渐加入KNO固体，则下列图象中能正确表示此过程溶质质量 变化规律的是( ) ,A) ,B)
,C) ,D) 7．下列说法不正确的是( ) A. 海水晒盐的原理是蒸发结晶 B. 蒸馏水中加硝酸银溶液不会出现沉淀 C. 饱和溶液浓度一定比较大 D. 海水晒盐余下的母液一定是氯化钠的饱和溶液 8．在一定温度下，将一瓶接近饱和的硝酸钾溶液转变为饱和溶液，可采取的方法有：①升高温度，②降低温度，③增加硝酸钾，④减少硝酸钾，⑤增加溶剂，⑥蒸发水。其中正确的有( ) A.①②③ B ．②③④ C ．③④⑤ D ． ②③⑥ 9．[2018 ?梧州] 海水综合利用流程如下，有关说法错误的是() A从母液中可进一步制得金属镁 B. ①处操作是溶解、过滤、蒸发结晶 C. 海水“晒盐”得到的粗盐还含有杂质 D. 析出粗盐后的母液是氯化钠的不饱和溶液 10．下列各组物质进行分离提纯的步骤，与粗盐提纯( 只除去不溶性杂质) 的三个实验步 骤相同的是( ) A. 从空气中分离出氧气 B. 从医用酒精中提纯酒精 C. 从草木灰中提取碳酸钾(不考虑其他可溶性杂质) D. 从双氧水制氧气的废液中回收二氧化锰 粗盐提纯( 只除去不溶性杂质) 的操作步骤依次是溶解、过滤、蒸发结晶。 11. [2018 ?宁波]20 C时，四个实验小组分别取不同质量的NaCI，逐渐加入到各盛有50 g 水的烧杯中，不断搅拌直到不再溶解为止，然后分别称量剩余NaCl 的质量。记录数据如下表：
金蝶标准版基本操作流程 一、启动金蝶软件 1、在Windows金蝶财务软件 金蝶财务软件kis 2Manager登录 注：登录后可根据帐务内容选择相关作帐人员登录。 二、新建帐套及建帐向导 1）会计之家界面工具条上新建按钮输入帐套文件名（以*.AIS 为扩展名）保存 2）进入“建帐向导”定义帐套名称（单位全称）定义记帐本位币定义行业属性定义科目级数(最大6级15位) 定义会计启用 期间完成 注:1、完整的账套名称为：×××.AIS 例如:ABC.AIS 2、建帐向导中除帐套名称在日常操作中可修改外,其余项目均不可修改. 3、科目级别最大为：6级15位,一级科目长度不可修改,随行业而定 三、初始设置 1、币别设置 A、新增 会计之家界面币别右边新增按钮进入输入币别代码 输入币别名称定义相关期间的记帐汇率选择折算方式录入 B、修改 会计之家界面币别选择需要修改的币别 有业务发生后即不可删除 2、核算项目 A、新增 会计之家界面核算项目选择需增加的大类右边新增按钮进入 输入核算项目代码输入核算项目名称 即可 B、修改
会计之家界面核算项目选择需要修改的核算项目单击右边 修改按钮 注意： 有业务发生后即不可删除 核算项目如要实现分级设置，必须在帐套选项中“允许核算项目分级显示” 核算项目的代码、名称是必录项目 部门是设置职员的前提 职员卡片中部门、职员类别也是必录项目 职员卡片中的职员类别是直接影响到工资模块中的工资费用分配 职员卡片中的银行帐号是影响到工资模块中的银行代发工资文件 3、会计科目设置 A、新增 会计之家界面会计科目弹出会计科目列表 进入输入科目代码（以总帐科目为基础进行设置）输入科目名称 科目类别及余额方向以总帐科目为准 可 B、修改 会计之家界面会计科目弹出会计科目列表选择需要修改 的会计科目单击右边修改按钮 往来核算科目：用户如需对往来科目进行往来对帐、往来业务核销及帐龄分析，则必须在科目属性“往来业务核算”处打“√” 外币核算科目：用户如需对外币科目进行期末调汇，则必须在科目属性“期末调汇”处打“√” 需在账簿中查看日记账：需在“日记账”处打“√”则查看明细账时会计科目可以每日一小计，每月一合计的日清月结方式出账 注意：一般科目的设置 会计科目与币别间的关联 会计科目与核算项目间的关联 特殊科目不可以删除、有业务发生的科目不可以删除 有业务发生的科目其下设的核算属性不可更改 有业务发生的科目下设的币别属性只可改为“所有币别” 有业务发生的科目还可增加明细科目
野外数据采集方法 野外数据采集包括两个阶段：控制测量、碎部点采集。控制测量的方法与传统的测图中的控制测量基本相似，但以导线测量为主的方式测定控制点位置。碎部点数据采集与传统的作业方法有较大的差别。这里主要介绍采用全站仪进行碎部点数据采集的两种方法。 一、测记法数据采集 碎部点的数据采集每作业组一般需要仪器观测员1人、绘草图领尺（镜）员1人、立尺（镜）员1~2人，其中绘草图领尺员是作业组的核心、指挥者。作业组的仪器配备：全站仪1台、电子手簿1台、通讯电缆1根、对讲机1副、单杆棱镜1~2个，皮尺1把。 数据采集之前，先将作业区的已知点成果输入电子手簿。绘草图领尺员了解测站周围地形、地物分布，并及时勾绘一份含主要地物、地貌的草图（也可在放大的旧图上勾绘），以便观测时标明所测碎部点的位置及点号。仪器观测员在测站点上架好仪器、连接电子手簿，并选定一已知点进行观测以便检查。之后可以进行碎部点的采集工作。采集碎部点时，观测员与立镜员或绘草图员之间要及时联络，以便使电子手簿上记录的点号和草图上标注的点号保持一致。绘草图员必须把所测点的属性标注在草图上，以供内业处理、图形编辑时用。草图的勾绘要遵循清晰、易读、相对位置准确、比例一致的原则。一个测站的所有碎部点测完之后，要找一个已知点重测进行检查。 二、电子平板数据采集 测图时作业人员一般配备：观测员1人、电子平板（便携机）操作员1人、立尺（镜）员1~2人。 进行碎部测图时，在测站点安置全站仪，输入测站信息：测站点号、后视点号及仪器高，然后以极坐标法为主，配合其它碎部点测量方法施测碎部点。例如电子平板测 绘系统中，常用的方法有极坐标法、坐标输入法，它们的数据输入 可以通过通信方式由全站仪直接传送到计算机，也可以采用设计友 好、清晰的图形界面对话框输入，如图6-31。 对于电子平板数字测图系统，数据采集与绘图同步进行，即 测即绘，所显即所测。 图6-31 碎部点测量输入对话框
第二节海水晒盐（第3课时） 【学习目标】 1、了解粗盐提纯的步骤 2、学会过滤、蒸发实验基本操作 3、通过海水晒盐有关原理的学习使学生更进一步认识化学与社会的关系 【学习重点】粗盐提纯的步骤 【学习过程】 一、自主学习 活动1、思考：海水晒盐得到的粗盐，往往含有可溶性杂质和不溶性杂质，怎样才能得到精盐呢？ （1）使用什么方法可将粗盐中的泥沙除去？ （2）除去泥沙后，再怎样操作才能得到纯净的食盐？ 学习任务一：探究粗盐的提纯 1、制定实验方案，并与同学交流 供选择的实验仪器、药品： 量筒、托盘天平、小烧杯、药匙、胶头滴管、玻璃棒、酒精灯、铁夹台、蒸发皿、滤纸蒸馏水、粗盐 2、实验步骤： （1）所用仪器： （2）所用仪器： （3）所用仪器： 在以上各步中都要用到的仪器是其作用依次是、、 学生活动2、阅读教材P17，了解工业净化食盐的过程 学生活动3：阅读课本P17,《多识一点》 学习任务二：了解食盐的用途 阅读教材P17，了解食盐的用途 交流和总结：讨论交流完成下题: 1.比较过滤和结晶两种分离混合物的方法. 2.系统总结本节知识点 过滤结晶
原理 使用范围 二、诊断评价： 1、在下列叙述中的横线上，填写适宜分离操作的编号：A、蒸发结晶 B、降温结晶 C、过滤 ①食盐水混有泥沙，欲从中分离出食盐，应先再； ②硝酸钾饱和溶液中混有少量的食盐，应用； ③欲从含有泥沙的水里得到较纯净的水，应用； ④石灰水中通入适量的CO2气体后要从混合物中分离出CaCO3，应用。 2、右图为某同学进行粗盐提纯实验中过滤操作的示意图。试回答： ⑴写出仪器名称：①② ⑵漏斗中液体的液面应该（填“高”或“低”） 于滤纸的边缘。 ⑶蒸发滤液时，用玻璃棒不断搅拌滤液的目的是 ；等到蒸发皿中出现时，停 止加热，利用蒸发皿的余热使滤液蒸干。移去蒸发皿时应 使用的仪器是。 3、我国某些盐湖里出产天然碱（主要成分为纯碱晶体，并含有少量氯化钠等杂质）。（1）用所学知识解释，为什么冬季可以从湖中“捞”碱（晶碱Na2CO3·10H2O ），夏季可以晒盐。 （2）在实验室里从天然碱中分离出较纯的纯碱晶体，应采用的方法（杂质仅考虑氯化钠） 具体的实验操作步骤为：①加热溶液、②、③、④洗涤干燥 （3）完成①～③必备的实验仪器有铁夹台（附铁圈、石棉网等）、烧杯、玻璃棒和、等。 【课后反思】
金蝶KIS标准版V9.1 初始化流程 （即建账教程） 注：请仔细看建账教程，红框标记处为必操项。请注意教程对应的图片及所附文字！不熟悉软件先看软件帮助手册。
新建账套 1、打开登录界面【新建账套】，或登录系统后，在右上角的【文件】--【新建账套】 或 2．在【文件名】输入账套名称，【保存】。注：保存位置可以修改 图3.2 删除红框内容，输入自己公司名称！ 可以根据自己选择，保存路径！
3.下一步 图3.3 4.输入账套名称，建议输入公司名称，因为这个将在各个账簿中使用，是打印的时候的单位名称。 图3.4 5.“请选择贵公司所属行业”—选“2013新小企业会计准则”，单击“详细资料”可以查看所选行业模板的预设科目。如果选择的是“不建立预设科目表”,建好账套后没有预设科目。(备注：只有金蝶KIS标准版V9.1版本以上才会有最新的会计准则)
图3.5 6.下一步 图3.6 7.科目级数最大为10级。一级科目代码长度为4，二级及以后的长度为2，例如：1001‘库存现金’，则二级的科目代码为100101‘人民币’、100102‘美元’等。注：各个级别的代码长度都可以修改，根据实际业务决定。
图3.7 8. 设定账套期间，“账套启用会计期间” 就是用户开始输入数据的年和月。例如：想从2012年1月份开始录入账务资料，账套启用期间就应该是2012年1期。 图3.8 9.新建账套完成。 科目级别总长不能少于6级，最好默认10级
图3.9 10.新建账套完成后，进入账套初始化界面，系统出现如“图3.10”的操作提示，可以直接关闭，如果不想在下次登录时还有这个提示，可以勾选“下次进入时显示这一屏”前面的“√”去掉，再关闭。 图3.10 11.下图是新建账套后，自动进入的账套初始化界面。标题栏是打开的账套名称，右下角是当前打开的账套的年、月以及登录的操作员。
一、 新建帐套 二、 初始化数据 三、 日常业务处理 四、 报表查询 五、 常见注意事项 以下金蝶KIS 商贸标准版教程由金蝶重庆财考
分享,欢迎阅读 一、新建帐套 从桌面进入金蝶KIS商贸标准版，在弹出来的软件左下方有新建帐套、帐套管理都可以直接新建帐套，也可在电脑开始菜单中找到金蝶KIS商贸标准版文件，从工具中打开帐套管理进项新建帐套。 新建帐套向导中首先输入企业名称，一 般输入帐套使用公司名称。 下一步定义帐套名称默认和公司名称一 致，数据目录为帐套存储路径可修改。 下一步选择应用模式：财务与业务结合 使用，帐套中有凭证制作单独项目，可
直接根据单据生成凭证。财务与业务分开使用：财务、业务模块分开使用不会有凭证制作模块，不能由单据生成凭证。 下一步分仓核算、负库存出库、负库存结账，根据公司需求选择。 下一步定义记账本位币小数位数、会计体系，会计制度不同而影响到会计科目不同。帐套启用期间为开始使用的年度及月份，一经确认不能修改。 完成进入新建帐套 二、初始化数据 帐套选项： 帐套信息：输入公司相关详细。
财务参数：其他参数中添加本年利润、利润分配科目。 业务参数：修改相关数据的小数精确度、各预警天数及控制方式。 基础资料： 仓库：新建帐套采用分仓和核算的帐套，需先设仓库。 商品：添加商品之前要增加计量单位、商品类型，商品新增栏中*为必输项。 往来单位：区域、行业、银行、结算期限、客户等级、交货方式、交货地点为客户、供应商中选择项目，若有需要在客户和供应商中体现的可以增加。 部门职员：文化程度、职员类别、职务为职员的选择项可以选择性增加。 币别：币别默认有人民币，有外币的业务可以在这里面增加。
金蝶标准版操作流程 一、启动金蝶软件 1、在Windｏws金蝶财务软件金蝶财务软件kis anaｇer登录 注：登录后可根据帐务内容选择相关作帐人员登录。 二、新建帐套及建帐向导 1）会计之家界面工具条上新建按钮输入帐套文件名(以*.ＡIS 为扩展名）保存 2）进入“建帐向导”定义帐套名称(单位全称）定义记帐本位币定义行业属性定义科目级数(最大6级15位）定义会计启用期间完成 注：1、完整的账套名称为：×××.AＩＳ例如：AＢＣ．AIS 2、建帐向导中除帐套名称在日常操作中可修改外,其余项目均不可修改. 3、科目级别最大为：6级15位,一级科目长度不可修改,随行业而定 三、初始设置 1、币别设置 A、新增 会计之家界面币别右边新增按钮进入输入币别代码输入币别名称定义相关期间的记帐汇率选择折算方式 B、修改 会计之家界面币别选择需要修改的币别 按钮
有业务发生后即不可删除 2、核算项目 A、新增 会计之家界面核算项目选择需增加的大类右边新增按钮进 入输入核算项目代码输入核算项目名称 按钮即可 B、修改 会计之家界面核算项目选择需要修改的核算项目单击右 注意: 有业务发生后即不可删除 核算项目如要实现分级设置，必须在帐套选项中“允许核算项目分级显示”核算项目的代码、名称是必录项目 部门是设置职员的前提 职员卡片中部门、职员类别也是必录项目 职员卡片中的职员类别是直接影响到工资模块中的工资费用分配 职员卡片中的银行帐号是影响到工资模块中的银行代发工资文件 3、会计科目设置 A、新增 会计之家界面会计科目弹出会计科目列表 钮进入输入科目代码（以总帐科目为基础进行设置) 输入科目名称科目类别及余额方向以总帐科目为准录入完成单 B、修改 会计之家界面会计科目弹出会计科目列表选择需要修
11 ．把盐放到水里（第一课时） 【教材分析】 本节课继续认识固体的性质，主要认识固体的溶解现象，并了解如何分离液体中的不同固体。本课内容分为两个部分。 第一部分：首先通过实验把沙子和盐放到水里，认识不同的固体在水中有的溶解，有的不溶解；实验现象明显，不需花太多的时间。提出问题进行假设，探究影响盐在水中溶解快慢的因素，对于这个问题，学生会有不同的想法，按照“问题-假设-验证-结论-反思”的科学认知程序，进行讨论，从中选择一个适合学生探究的问题展开实验，假设盐溶解快慢与温度有关。温度越高，溶解越快。 开展验证性实验探究。教材把实验步骤写出来，让学生围绕着它展开实验，提供了一种实验方法。得出结论后，让学生讨论为什么要用相同体积的水和相同质量的盐？让学生体验要控制好变量和不变量，确保实验结果的合理性。 100毫升的水能溶解多少克盐？让学生在实验过程中真正体验水的溶解能力。做完这个实验后，提问：100毫升水中能溶解与盐同样多的糖吗？运用数据得出像盐或糖这样的物质能溶于水的量有一定的限度。不同的物质在相同体积的水中溶解量是不同的。 【教学目标】 科学知识： 1．知道哪些固体可以溶于水，哪些固体不溶于水。 2．知道不同的物质在相同体积的水中溶解量是不同的。 科学探究： 通过实验验证哪些固体能溶解于水，哪些固体不溶于水。
科学态度： 能在好奇心的驱使下，探究100毫升的水能溶解多少克盐。 科学、技术、社会与环境： 认识水的净化和海水晒盐。 【教学重点】 盐溶解快慢与什么因素有关。 【教学难点】 100毫升的水能溶解多少克盐。 【教学准备】 教师材料：课件，视频。 学生材料：盐、糖、烧杯、水、药匙、搅拌棒、沙子等。 【教学时间】 2课时 第一课时 【教学过程设计】 一、导入新课 1．师：把一粒盐放到水里会怎样呢？猜一猜？生：会不见了。 2．师：把一粒沙子放到水里会怎样呢？猜一猜?生1：会不见了。生2：在水中还可以看见。 3．师：我们猜得对不对呢？在做实验之前，我们先来看一个小视频，看一看怎样使用搅拌棒搅拌？下面我们大家一起动手做实验。
金蝶KIS标准版使 用说明书
KIS总账系统日常操作流程 在系统初始化部分主要有以下五个方面： 1.新建帐套 2.帐套选项 3.基础资料 4.初始数据录入 5.启用帐套（一）新建帐套: 会计科目结构－会计期期间(选择自然月份)－帐套启用期间(注意年中和年初建帐的区别.。 打开金蝶软件点击“新建”按钮，开始新建帐套的建立，先选好帐套文件存放路径，并在文件名处输入公司简称。 点击“打开”按钮，系统打开建帐向导窗口按要求输入公司全称。点击“下一步”按钮，设置贵公司所属行业。 点击“下一步”按钮，按要求设置会计科目结构 按要求设置会计期间界定方式 系统提示帐套建立所需的资料已经完成－点击“完成“ 进入初始化设置 用户管理设置：打开“工具”菜单－选中“用户管理”点击用户设置的新增按钮会弹出“新增用户”窗口。
用户名：一般使用会计人员的真实姓名 安全码：识别用户身份的密码，当KIS重新安装后，需要增加操作员或系统管理员。 以前操作用户已经授权过一次，此时只需要增加操作员时保证安全码与上次输入一致，则不需要重新授权。 用户授权：选中需授权的用户，点击“授权”按钮弹出“权限管理”对话框，能够给用户设置所需要的权限。 （二）帐套选项 单击初始化设置界面上的“帐套选项”－在“凭证”里把凭证字改为“记”字，结算方式能够按自己的要求设定 （三）基础资料 会计科目：在主窗口选择“会计科目”－设置会计科目 功能：设置企业会计科目 不同会计科目设置时，注意的要点各不相同，以下分为四种情况细述会计 科目的设置： 1．一般会计科目的新增设置
2．涉及外币业务核算的会计科目设置 3．挂核算项目的会计科目设置 4．数量金额式会计科目的设置 会计科目的增加： 点击“新增”按钮 一般会计科目的新增：上级科目代码与下级科目代码之间是根据科目结构设置的，位数来区分的，不需要加任何分隔符号，各级之间的下级科目名称不需要连带上级科目的名称。 科目助记码就为方便凭证录入所设，非必输项目。 涉及外币业务核算的会计科目设置的新增：如需期末调整汇率，则必须在“期末调汇”处打勾。 挂核算项目的会计科目的设置：在会计科目中挂核算项目刻起到批量新增方式添加明细科目的效果，在会计科目下可挂多个核算项目，这些核算项目之间是平行并列关系，核算项目下不能再挂核算项目，会计科目如已挂核算项目，则不能再下设明细科目。 数量金额式会计科目的设置：将科目设置为“数量金额。 币别：再主窗口选择“币别”，单击“增加”
金蝶kis标准版培训教程 --------------知识就是力量-----精品word文档值得下载------知识改变未来---------------- 金蝶KIS标准版培训教程 KIS产品部2009年1月一、账套建立和系统初始化二、KIS标准版功能介绍用户跟随系统的建账向导建立账套。注意以下几点1、账套名称最多为40个汉字或字符。2、正确定义会计期间其中如果选择自定义会计期间系统不支持反过账、反结账功能。1、首先进行账套选项以及基础资料的设置。1币别2核算项目3会计科目2、然后进行初始数据的录入1本位币数据录入2外币数据录入3数量数据录入4固定资产的录入3、最后进行试算平衡并启用账套。注意新增币别时对应期间汇率金蝶软件中的辅助功能主要体现以下三个方面的优点1共享性核算项目内容可以被不同科目调用相当于科目下一级明细2便于查找软件中提供特有查找功能3编码不受结构长度限制可起到扩充科目代码结构的作用。公司名称可在此修改明细账中本日合计出纳系统启用期间在此设置默认为账套启用期间如未启用出纳系统在年底结账时提示出纳未轧账可在此设置成否。录入初始数据的方式有两种:1.手工录入初始数据2. 通过“文件”菜单下的引入“初始数据”进行数据导入此处为入账时的累计折旧一、账务处理二、往来管理三、报表四、固定资产五、工资管理六、出纳管理七、系统维护功能结构图凭证查询期末调汇凭证检查凭证过账日常处理期末处理凭证录入账簿报表查询期末结账结转损益自动转账凭证审核一、界面二、凭证处理会计凭证是整个会计核算系统的主要数据来源是整个核算系统的基础会计凭证的正确性直接影响到整个会计信息系统的真实性、可靠性因此系统必须保证会计凭证录入数据的正确性。金蝶KIS标准版为您提供十分安全、可靠、准确快捷的会计凭证处理功能。三、自动转账系统提供自动转账设置模板期末时可由系统自动生
基于PDA的地下管线数据采集系统流程图
1.1概述 在地下管线的生成过程中,取全,取准野外各项原始管线资料信息,是地下管线野外数据采集的主要要求之一,其数据采集的容包括空间定位信息,大量文字描述信息,所涉及的信息种类多,容复杂,信息量大,受人为因素的影响大.目前野外管线数据采集基本维持着野外记录本手写记录的工作方式,这种传统的方法越来越不适应当今信息时代的要求.嵌入式GIS应用于野外数据采集具有无可比拟的优势.基于嵌入式GIS的地下管线野外数据采集系统,是集PDA和嵌入式GIS技术于一身的新型系统,具有便于携带,易于掌握的特点,可改变传统的野外数据采集的工作方式.提高地下管线管理的质量和效率 在Windows Mobile 5.0为系统平台上开发而成。系统在总结现有地下管线普查作业方法的基础上，以提高作业效率、保证数据成果质量为目标，实现数据采集跟踪与外业紧密衔接，优化和改善了传统作业流程，为推进和提升地下管线普查外业一体化流程奠定了基础。 1、管线普查现状存在的主要问题 1）目前管线普查所采用的基本流程图（图1） 2）管线普查中目前存在的主要问题 （1）手工纸质记录维护难度大、查找困难： 由于纸质记录的局限性，当数据量增大时，对图纸记录维护和查询将变得越来越来困难，如果作业小组的草图没有及时的建立成业数据库，则重号、错连、漏入等人为出错几率会直线增加。 （2）由外业管线探测到业建立数据库，中间环节多，出错几率大： 现有的管线普查流程可以看出，由外业管线探测到业建立数据库，白天外业采集作业，晚上业加班录入数据，现在还有的做法是同一管线属性（如埋深、管径数值型属性）事先记录在草图上，再由草图抄写管线探测手簿，然后根据管线探测手簿由业人员建立成管线数据库，管线属性和连接关系至少经过两到三道工序才能建立到数据库中，在不同人员，不同工序的影响下，加大了的数据出错的几率。（3）填写管线探测手簿与业建库加大了业处理工作量：
一、新建帐套 二、初始化数据 三、日常业务处理 四、报表查询 五、常见注意事项 以下金蝶KIS商贸标准版教程由金蝶重庆财考分享,欢迎 阅读
一、新建帐套 从桌面进入金蝶KIS商贸标准版，在弹出来的软件左下方有新建帐套、帐套管理都可以直接新建帐套，也可在电脑开始菜单中找到金蝶KIS商贸标准版文件，从工具中打开帐套管理进项新建帐套。 新建帐套向导中首先输入企业名称，一般输 入帐套使用公司名称。 下一步定义帐套名称默认和公司名称一致， 数据目录为帐套存储路径可修改。 下一步选择应用模式：财务与业务结合使 用，帐套中有凭证制作单独项目，可直接根 据单据生成凭证。财务与业务分开使用：财 务、业务模块分开使用不会有凭证制作模 块，不能由单据生成凭证。 下一步分仓核算、负库存出库、负库存结账，根据公司需求选择。
下一步定义记账本位币小数位数、会计体系，会计制度不同而影响到会计科目不同。帐套启用期间为开始使用的年度及月份，一经确认不能修改。 完成进入新建帐套 二、初始化数据 帐套选项： 帐套信息：输入公司相关详细。 财务参数：其他参数中添加本年利润、利润分配科目。 业务参数：修改相关数据的小数精确度、各预警天数及控制方式。 基础资料：
仓库：新建帐套采用分仓和核算的帐套，需先设仓库。 商品：添加商品之前要增加计量单位、商品类型，商品新增栏中*为必输项。 往来单位：区域、行业、银行、结算期限、客户等级、交货方式、交货地点为客户、供应商中选择项目，若有需要在客户和供应商中体现的可以增加。 部门职员：文化程度、职员类别、职务为职员的选择项可以选择性增加。 币别：币别默认有人民币，有外币的业务可以在这里面增加。 财务资料：模式凭证是一种凭证模板，以后期间都可以在账务处理中调入模式凭证。 结算方式：结算方式默认有：现金、电汇、信汇、商业汇票、银行汇票。 组装清单： 存货初始数据：存货初始数据选择仓库输入数量和金额，录入完数据后保存把数据传入到科目初始数据中：
§3.3地震勘探的野外数据采集系统 一、地震勘探需要一整套仪器，包括检波器、专用电缆、地震仪器车 检波器将地面接收到的机械振动转化为时间函数的电信号，通过专用电缆送到仪器车，由仪器记录在磁带上，得到地震原始记录。 二、地震数据采集系统的特点 1．高灵敏度和大动态范围 人工地震产生的地震波，在地面引起的振动位移非常小（微米级），来自浅、中、深地层反射波的能量相差很大（几十万——几百万倍）所以地震仪要有高灵敏度和大的动态范围（二进制数位多） 2．宽频带和可选择的滤波器 为记录不同频谱范围的地震信号，所以记录仪频带要宽并且可选择。 3．仪器固有振动延续时间小 为对接踵而至的地震脉冲有良好的分辨力，要求仪器固有振动延续时间尽量小。4．仪器各道有良好的一致性 为了识别各种类型的波和提高工作效率，地震勘探通常在一条测线上的许多点（几百——上千）同时观测，这要求仪器各道有良好的一致性。 地震道——把对应于每个观测点的地震检波器、电缆、放大系统、记录系统所构成的信号传输记录通道称之为地震道。如仪器有24、48、96、256、1048、1200×16=9200道。 三、地震检波器 地震检器的作用是将地面机械振动转化成电信号。垂直检波器只接收垂直分量（主要是纵波成分）。水平检波器只接收水平分量（主要是横波成分）。3分量检波器。4分量检波器 四、地震数据记录系统简介P86图6.3—19框图 1．前置放大器和模拟滤波器 对弱信号放大。通过高截止和低截止滤波器限制波的频带。 2．多路采样开关
将多道连续信号离散为时间序列，按规定的时间间隔依次接通不同的地震道，将采样信号送唯一的一个输出道记录下来。 先记第1道的第1个采样值，第2道的第1个采样值，…………，第N 道的第1个采样值。 再记第1道的第2个采样值，第2道的第2个采样值，…………，第N 道的第2个采样值。 ……………… 最后记第1道的第m 个采样值，第2道的第m 个采样值，…………，第N 道的第m 个采样值。 3．瞬时增益放大器 k A A 20?= A ——记录下的振幅采样值 A 0——检波器收到的真振幅采样值 K ——可变参数，浅层k 小， 深层k 大，因为地震数据动态范围大。 ×0.3 ×0.5 ×1 ×2 ×3 4．模数转换器 5．磁带记录器。 6．数据显示 波形加变面积显示。P88图6.3-20a
交流展示 畅谈收获 授课日期： 2013 年 2月 27 日 星期 3 第 4 节课 课型： 新授课 备课人： 赵玉浦 课题：第八单元 海水中的化学 第二节 海水“晒盐”（一） 教学目标： 知识目标 1.知道蒸发结晶是海水晒盐的基本原理，是结晶的途径之一。.理解结晶的概念。 2.知道饱和溶液和不饱和溶液之间的转化的方法，理解饱和溶液和不饱和溶液的概念。 能力目标 1.通过实验培养学生观察能力、思维能力、逻辑思考能力。 情感态度与价值观 1. 通过介绍我国食盐年产量居世界第一，增强学生的爱国主义情感及自强自立信心。 2. 通过实验体验科学探究的乐趣，使学生获得到成功的喜悦，激发学习兴趣和求知欲望。 知识点（重点、难点）： 1．理解饱和溶液的概念 （重点） 2．理解饱和溶液和不饱和溶液之间的转化（难点） 实验准备： 多媒体，视频辅助， 实验仪器：食盐水、酒精灯、试管、试管夹、电吹风机、玻璃棒、玻璃片。 教学流程设计： 创设情景，引入新课 复习回顾，巩固旧知 播放视频 学习新知 实验探究 释疑解难 交流展示 巩固新知 教学过程
教师活动学生活动设计意图【创设情景导入新课】 海水是人类千万年来取之不尽，用 之不竭的资源宝库。我们学习了用蒸馏法获得海洋中含量最多的物质——水，那么海水中盐类物质，你最想知道哪种物质的提取呢？ 【板书课题】 第二节海水晒盐 【激烈抢答回顾复习】 出示一系列题目，学生分为红蓝两个组进行抢答，每答对一题加十分。 1、什么是饱和溶液、不饱和溶液？ 2、某物质的饱和溶液就是不能再溶 解该物质的溶液吗？ 3、要确定某物质的溶液是不是饱和 溶液，可采取什么方法？ 4、请说出三种方法，把不饱和的硝酸 钾溶液转化为饱和溶液。 5、饱和溶液一定是浓溶液，不饱和溶 液一定是稀溶液吗？ 【播放视频学习新知】 播放影片《海水晒盐》片段， ， 【问题】 1、海水中的盐从哪里来？为什么海水不直接晒干得食盐？ 2、传统海水晒盐采取什么生产方法？过程是怎样的？ 3、海水在蒸发池中发生了什么变化？在结晶池中发生了哪些变化？ 4、母液中有什么物质？粗盐中有哪些成分？ 【教师过渡】 思考 学生抢答，并总结出饱和溶 液与不饱和溶液的转化方 法。 （）、（）、（）、 饱和不饱 溶液和溶液 （）、（）、（） 学生观看视频，并思考以下 问题。 学生分析，思考，亦可同桌 间相互交流并回答： 1.来自与陆地，随地表径流 进入海洋，水分蒸发，盐分 留下富集而成。 2.回答或不全面回答。 学生总结 一、海水晒盐的过程 1、方法：盐田法（太阳能蒸发 法） ２、过程：海水—蒸发池—结 晶池－粗盐和母液 用学生熟知 的东西引出本 节课的主题。便 于学生接受 复习饱和液不 饱和溶液的概 念，明确二者的 转化方法。 通过观看视频， 直观的影像资 料，更容易理解 并能激发学生 的学习兴趣。